ИСТОЧНИКИ ОПТИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

(источники света) - приборы и устройства, а также природные и космич. объекты, в к-рых разл. виды энергии преобразуются в энергию оптич. излучения в диапазоне длин волн l@10 нм4l мм. Космич. и природные излучающие объекты - Солнце, звёзды, атм. разряды и др.- являются естественными И. о. и. Искусственные И. о. и. в зависимости от вида преобладающего элементарного процесса испускания - вынужденного или спонтанного - разделяются на когерентные (см. Когерентность )и некогерентные. Когерентные И. о. и. (лазеры) генерируют излучение с чрезвычайно большой спектральной интенсивностью и высокой степенью направленности и монохроматичности. Излучение большинства И. о. и. некогерентно и представляет собой суперпозицию эл.-магн. волн, спонтанно испускаемых совокупностью независимых элементарных излучателей. <Описываемые ниже искусств, некогерентные И. о. и. классифицируют по видам излучений, роду вводимой в них энергии и способам преобразования её в световую, по назначению, виду и области спектра (ИК, видимая, ближняя УФ, вакуумная УФ), конструктивным особенностям и режимам эксплуатации, обусловленным разл. требованиями, предъявляемыми к И. о. и. в их разнообразных научных и прикладных применениях. <Излучение И. о, и. характеризуется энергетич. ( е) или световыми (v )фотометрич. величинами - потоком Ф _е,v,силой света I_v,яркостью L_e,v,светимостью М _е,v, а его распределение по спектру описывается их спектральной плотностью. Многие И. о. и., преим. со сплошным спектром, удобно аттестовать по их яркостной Т _B или цветовой Т _C темп-ре. В ряде применений существенно знать освещённость Е _е,v, создаваемую И. о. и., или для их характеристики используются нестандартные величины, напр, поток фотонов Ф _N. Импульсные И. о. и. характеризуются длительностью т и формой импульса излучения, к-рое описывается пиковыми значениями и интегралами по времени фотометрич. величин (см. Фотометрия импульсная). Эффективность преобразования вводимой в И. о. и. энергии в световую определяется энергетич. (спектральным) кпд или световой отдачейh_v.В число техн. характеристик И. о. и. входят также вводимая мощность Р или энергия W, размер светящегося тела S, пространственное распределение и стабильность излучения, срок службы и т. п. Наиб, важные для конкретных И. о. и. показатели определяются их назначением. Самыми распространёнными являются выпускаемые промышленностью осветительные лампы и И. о. и., используемые в серийных приборах и техн. устройствах. В научных исследованиях наряду с серийными используются также спец. лаб. И. о. и., наиболее соответствующие требованиям эксперимента. <По видам излучения, определяемым термодинамич. состоянием светящегося тела, И. о. и. разделяются на тепловые с равновесно нагретым телом в конденсированном состоянии и люминесцирующие с неравновесно возбуждаемым телом в любом агрегатном состоянии. Особый класс составляют плазменные И. о. и., излучение к-рых в зависимости от параметров плазмы и спектрального интервала может быть равновесным и неравновесным, тепловым или люминесцентным. Тепловые И. о. и. имеют сплошной спектр и энергетич. характеристики, описываемые законами теплового излучения, в к-рых осн. параметрами являются темп-pa Т и коэф. излучения светящегося тела e(l, Т). С повышением Т быстро возрастают L_e и М _е и спектральные плотности этих величин, а их максимум смещается в коротковолновую область. В пределе e(l)=1 достигается излучение абсолютно чёрного тела, что близко выполняется, напр., для Солнца (T_B=6.10³ К, L_v,=2.10⁸ кд/м ², E_e=1,37 кВт/м ² - вне атмосферы), излучение к-рого используется в теплофиз. и энергетич. гелиоустановках, а также может применяться для накачки лазеров. В искусств, тепловых И. о. и. излучающее тело нагревается электрич. током или в результате выделения энергии в хим. реакциях горения. <Пламёна, возникающие при горении газовых, жидких или твёрдых горючих веществ, имеют сплошной спектр излучения с Т _B до 3000 К, образованный раскалёнными твёрдыми микрочастицами. В отсутствие таких частиц наблюдается полосатый и линейчатый спектр излучения, создаваемый газообразными продуктами горения или хим. элементами, специально вводимыми в пламя, напр, для спектрального анализа методом пламенной фотометрии или атомно-абсорбционным. В пиротехн. осветительных и сигнальных средствах (ракеты, фейерверки и др.), излучение к-рых имеет I_v=10-300 ккд и длительность t=5-200 с, используются спрессованные пламенные составы, содержащие горючее вещество (порошок Mg или А1, их смеси и сплавы или органич. вещества) и окислитель (богатые кислородом соли Na, К или Ва). Аналогичные составы для освещения при фотографировании обеспечивают большую скорость горения (t~0,1 с) и L_v~10⁷ кд/м ². Фотогр. лампы-вспышки одноразового действия дают импульс излучения с t~10^-2 с и L_v до 10⁸ кд/м ² при сгорании Mg- или Zr- фольги в наполненной О ₂ колбе. <В качестве источника ИК-излучения используют керамич. и металлич. тела разных форм (плиты, трубы, сетки и др.) и размеров (от неск. см до десятков см), нагреваемые до T=500-1800 К пламенным или каталитическим (без пламени) сжиганием газа. К ним относятся газовые ИК-излучатели, калильные сетки. <В электрич. ИК-излучателях накаливаемый током нагреватель (нихромовая или вольфрамовая спираль) помещается в излучающую оболочку из кварцевого стекла (Р=0,5-5 кВт, Т до 1400 К), керамики ( Р=0,1 - 1,2 кВт, Т до 1300 К), жароупорной стали (трубчатый электронагреватель, P=0,05-25 кВт, T=400-1000 К) либо излучает само тело накала, изготовляемое в виде ленты, спирали, стержня, трубы и т. д. из тугоплавких металлов (W, Мо, Та, Pt и др.) или проводящих немегаллич. материалов (графит, тугоплавкие карбиды и окислы металлов). Графит [возгоняется при T=3640 К, e(l)=0,7-0,9] и металлы, напр. W [плавится при T=3650 К, e(l>1 мкм)=0,4-0,1, e(l>0,25 мкм)=0,5-0,4], вследствие большой хим. активности при рабочих темп-pax T=1800-3200 К могут использоваться только в вакууме или инертной газовой среде (за исключением Pt). Перечисленные источники ИК-излучения применяются в теплофиз. исследованиях и для промышл. термообработки материалов. <Эталонные излучатели для ИК-спектрофотометрии - штифт Нернста, глобар - имеют хорошо воспроизводимую зависимость e(l, Т)=0,8-0,95 в ИК-области. Штифт Нернста представляет собой стержень Ж (0,1-0,3)3(1-3) см из спец. оксидно-керамич. массы (ZrO₂, Y₂O₃, ThO₂), проводящий при T>1000 К. Разогреваемый током до T=1700 К, он излучает как серое тело при l>7 мкм. Глобар - проводящий силитовый (SiC) стержень размером Ж (0,6-2,5)3(6-40) см при рабочей Т=1400 К имеет М _е~80 кВт/м ² и немонотонную зависимость e(l)в области l=2-200 мкм; нанесение покрытия из ThO₂ позволяет повысить T до 2200 К. <Для метрологич. измерений используется определяемое только величиной Т равновесное излучение моделей чёрного тела с e(l)>0,99. Модели чёрного тела представляют собой сферич., конич., клиновидные, цилиндрич. полости с малым отношением диаметра выходного отверстия (Жх3 см) к глубине полости, изготовляемой из графита, стеклоуглерода, металлов или их карбидов, нагреваемых до Tх3000 К (Р=0,1-25 кВт).Электрич. вольфрамовые лампы накаливания (ЛН) являются самыми распространёнными тепловыми И. о. и., применяемыми для общего и спец. освещения, сигнализации, в кинопроекц. аппаратуре, прожекторах, в качестве эталонов в пирометрии и фотометрии(светоизмерит. лампы). Номенклатура серийных ЛН составляет ок. 600 типоразмеров - от сверхминиатюрных (Р=0,01 Вт, Ж 0,2 см) до мощных прожекторных (Р=10 кВт, 030 см). Тело накала изготовляется из W в виде нити, спирали или ленты и помещается в вакуумируемую или наполняемую инертным газом стеклянную колбу, обычно каплеобразной формы. Световые характеристики и срок службы ЛН, ограничиваемый потемнением колбы из-за распыления W нити и её перегоранием, сильно зависят от Тнакала: при T=2400-3300 К, L_v=10⁶-3.10⁷ кд/м ², h_v=8-28 лм/Вт срок службы от 1000 до 5 ч соответственно. <Галогенные ЛН (ГЛН) наполняются Хе с добавками I₂ или летучих хим. соединений Вr, обеспечивающими обратный перенос испарившегося W со стенки колбы на нить в замкнутом хим. цикле. Благодаря этому они служат до 2000 ч при T _с=3200 К и h_v=28 лм/Вт, Р= (15-2).10⁴ Вт. Для осуществления галогенного цикла оболочка должна иметь Т ~500 К, поэтому колбой ГЛН служит узкая кварцевая трубка Ж (0,8-3,6)3(3,6-90) см, вдоль оси к-рой располагается вольфрамовая спираль или кварцевый цилиндр, близко прилегающий к компактному телу накала. ГЛН применяются в тех же областях, что и обычные ЛН, а также для дакачки непрерывных лазеров, в ксерографии и термографии. <Электродосветные И. о. и., в к-рых достигаются предельные для веществ в конденсированном состоянии Т~4200 К и L_v~3.10⁸ кд/м ², используются в прожекторах, установках радиац. нагрева, в качестве стандарта яркости в спектроскопии и точечного эталонного источника в фотометрии. Излучателем в них служит анодный кратер или ограниченная раскалённая зона катода (Ж0,07-1 см) дугового разряда в воздухе (угольные электроды, Рдо 30 кВт) или в наполненной Аr лампе (вольфрамовые электроды, Р _мин до 2 Вт). Для улучшения световых характеристик в электродах делают спец. вставки из ZrO₂, Ce₂O₃ и др. На сплошной спектр теплового излучения электрода накладываются линии и полосы спектра дуговой плазмы. Плазменные И. о. и. имеют энергетич. характеристики и вид спектра излучения, определяемые темп-рой Т и давлением р плазмы, образующейся в них при электрич. разряде или иным способом, и изменяющиеся в широких пределах в зависимости от хим. состава рабочего вещества и вводимой уд. мощности. При низких Т к р спектр излучения в основном представляет собой узкие атомные резонансные линии и молекулярные полосы. С увеличением вводимой уд. мощности и повышением Т в спектре излучения плазмы начинают преобладать линии возбуждённых атомов и ионов и появляется сплошной фон, обусловленный тормозным и рекомбинац. излучениями, возникающими при столкновениях электронов и ионов. При повышении давления линии уширяются, интенсивность континуума возрастает и сначала в линейчатом, а затем и в сплошном спектре, начиная с длинноволновой его части, достигается насыщение до интенсивности излучения абсолютно черного тела при Т плазмы. Предельные параметры, ограничиваемые технически осуществимой скоростью ввода энергии и стойкостью материалов конструкции, в импульсных плазменных И. о. и. намного выше, чем в непрерывных. <Газоразрядные И. о. и. изготовляются в виде герметичных ламп трубчатой, шаровой и др. формы с впаянными в них электродами, наполняемых газами при давлениях от Па до МПа. В них могут вводиться металлы или их хим. соединения, испаряемые при разряде в буферном инертном газе (Аr, смесь Ne- Аг, рсотни - тысячи Па) до давления насыщенных паров p _н, определяемого темп-рой колбы. Особенно широко используется Hg, имеющая относительно высокое р _н при низких Т и химически не взаимодействующаясо стеклом. Разрядные трубки ламп со щелочными и др. металлами изготовляются из термо и химически стойких прозрачных материалов (спец. сорта стекла, поликор и др.) и обычно помещаются во внеш. стеклянную оболочку для поддержания необходимого теплового режима, к-рый устанавливается только через неск. минут после включения. Ртутные и ксеноновые лампы высокого (до 2 МПа) и сверхвысокого (до 20 МПа) давления имеют колбы из кварцевого стекла, сохраняющего прочность при рабочих темп-рах 700-1200 К. В лаб. источниках используются камеры спец. конструкций, напр, с продувом газа, с дифференциальной откачкой для получения вакуумного УФ-излучения и др. Спектральный диапазон излучения, выходящего из газоразрядных И. о. и., определяется областью пропускания материала колбы лампы - силикатных (0,29-4 мкм) и кварцевых (0,16-4,5 мкм) стёкол или окошек из этих и др. оптических материалов (сапфир, флюорит, MgF, LiF).Газоразрядные И. о. и. низкого давления (рх20 кПа) в зависимости от плотности тока на катоде j _к работают в режиме тлеющего или дугового разряда. В индикаторных лампах и панелях, обычно наполняемых смесью Ne с Не и Аr, используется тлеющее свечение, локализованное вблизи катода (L_v=10²-10⁴ кд/м ²). Трубчатые лампы с парами Hg (р _н~10 Па) и Na(р _н~0,2 Па) в положительном столбе разряда излучают в резонансных линиях Hg (l=253,7; 184,9 нм) и Na (l=589,0;589,6 нм) до 80% вводимой мощности, благодаря чему достигаются большие кпд и h_v.Вследствие малых токов их мощность Рх80 и 500 Вт соответственно, а срок службы доходит до 15000 ч. Натриевые лампы имеют самую высокую h_v (до 170 лм/Вт), но из-за плохой цветопередачи применяются только для наружного освещения и сигнализации. Ртутные люминесцентные лампы широко используются для внутреннего и декоративного освещения. На внутр. поверхность их стеклянной трубки Ж(1,7-4)3(13-150) см наносится слой люминофора, преобразующий резонансное излучение Hg в видимую область со спектральным составом излучения, близким к дневному свету ( Т _с=2700-6000 К, L_v до 80 ккд/м ², h_v до 90 лм/Вт) или определённой цветности. Эритемные (люминесцентные с l=280-400 нм) и бактерицидные лампы, излучающие с l=253,7 нм через стенку колбы из увиолевого стекла, используются в медицине и биологии. <Спектральные лампы, излучающие узкие, в основном резонансные линии разл. элементов или непрерывный спектр с известной спектральной плотностью Ф _е, используются в спектрофотометрии, эмиссионном, атомно-абсорбционном и атомно-флуорес-центном анализе, спектроскопии сверхвысокого разрешения, оптич. магнитометрии, рефрактометрии, в качестве эталонов длин волн и спектральной плотности при градуировке спектральных приборов и приёмников излучения. Спектральные дуговые лампы с парами металлов (Hg, Cd, Zn, Tl, Na, К, Rb, Cs) излучают линейчатые спектры с яркими (L_v=2,5-1000 ккд/м ²) резонансными линиями металлов в видимой, ближних УФ- и ИК-областях; лампы с инертными газами излучают линейчатые спектры с резонансными линиями инертных газов в вакуумной УФ-области (Ф _e=10¹⁴-10¹⁶ ф/с). Водородные и дейтериевые лампы излучают рекомбинац. и молекулярный континуум в диапазоне l=500-165 нм и линейчатый спектр до l=90 им. В высокочастотных безэлектродных лампах (серийные - со сферич. стеклянной колбой Ж 2 см) спектры этих и нек-рых др. легколетучих элементов возбуждаются эл.-магн. полем с частотой 1-10⁴ МГц, благодаря чему устраняются электродные загрязнения, уменьшаются самопоглощение и уширение резонансных линий, а их интенсивность значительно возрастает. Спектральные лампы с полым катодом излучают линейчатыеспектры элементов, в т. ч. труднолетучих, распыляемых с катода ионной бомбардировкой. Спектральные лампы всех типов позволяют получать линейчатые спектры ок. 70 хим. элементов. В спектроскопии используются также разл. лаб. модификации газоразрядных И. о. и. низкого давления: лампы с инертными газами, излучающие молекулярные континуумы в диапазоне l=60-200 нм; метрологич. лампы с чётными изотопами, имеющими особо узкие линии без сверхтонкой структуры (Dv=0,01 см ^-1) при охлаждении области разряда до криогенных темп-р, и др. источники. <Дуговые лаб. источники и серийные лампы высокого и сверхвысокого давлений позволяют вводить значит, уд. мощность (j _к>100 А/см ²) и дают излучение высокой яркости с широко варьируемым спектром. Свободно горящая дуга, используемая в эмиссионном спектральном анализе, имеет неустойчивый канал, в к-рый поступают испускающие линейчатый спектр пары материала электродов или спец. вставки в нём. В лаб. источниках, применяемых в спектроскопии плазмы, дуга стабилизируется устраняющей загрязнения вытяжкой газа через электроды или охлаждаемыми водой медными шайбами (при наблюдении канала длиной неск. см и Ж0,2-1 см вдоль оси). Такaя стабилизированная каскадная дуга используется и как эталонный источник (в континууме Аr при р=0,1-1 МПа, Т_B до 1,2.10⁴ К; в вакуумных УФ-линиях Н Т_B до2,2.10⁴ К). Мощная дуга с вихревой стабилизацией канала Ж 0,2-1 см и длиной неск. см, обычно в Аr при р до 7 МПа и Р до 150 кВт, даёт сплошное излучение с Т_B~6000 К и применяется для имитации солнечного излучения, в фотохимии и установках радиац. нагрева. <В дуговых ртутных трубчатых (ДРТ) лампах высокого давления [Ж (1,5-3,2)3(4,5-100) см, Р=0,1-5 кВт] резонансные линии сильно самообращены и в основном излучаются уширенные линии в УФ (l=313,365 нм) и видимой областях; в сплошном ИК- спектре при l>100 мкм Т_B~1000-4000 К. Специально стабилизированная лампа такого типа с хорошо воспроизводимым распределением спектральной плотности Ф _е в УФ-спектре служит эталонным источником. Лампы ДРТ применяются в люминесцентном анализе, фотохимии, ИК-спектроскопии, для возбуждения спектров комбинац. рассеяния, в медицине и биологии, для светокопирования и фотолитографии. Для освещения используются ртутные лампы, в к-рых разрядная трубка помещается в стеклянную оболочку, покрытую люминофором, усиливающим красную часть спектра ( Р=80-2000 Вт, h_v до 50 лм/Вт); для УФ-облучения разрядная трубка помещается в непрозрачную для видимого света оболочку. <В металлогалогенных лампах - дуговых ртутных с излучающими добавками (ДРИ) - спектр корректируют, вводя в разряд галогениды разл. металлов (Na, Tl, In, Sn, Sc, Dy, Ho, Tm), к-рые испаряются легче, чем сами металлы, и не разрушают кварцевую колбу. Замкнутый галогенный цикл переноса металла со стенки в область разряда протекает при высокой и равномерной темп-ре колбы, поэтому разрядную трубку помещают в стеклянную оболочку или делают лампы с короткой дугой в шаровой колбе. Лампы ДРИ ( Р=0,4-4 кВт, h_v=60-100 лм/Вт), имеющие спектр, близкий к солнечному (T_B=4200-6000 К), используют для имитации его излучения, цветных фото-, кино- и телевизионных съёмок, в полиграфии, проекц. аппаратуре и прожекторах. В шаровых лампах сверхвысокого давления - дуговых ртутных (ДРШ) и ксеноновых (ДКсШ) - для уменьшения тепловой нагрузки стенка удалена от канала разряда, и он сохраняет устойчивость только при малом межэлектродном промежутке (0,03-1 см). Лампы ДРШ ( Р=0,1-10 кВт, L_v=10⁸-2,5.10⁹ кд/м ²),имеющие спектр, обрезанный при l<280 нм за счёт самопоглощения, с сильно . уширенными линиями и интенсивным фоном, находят применение в люминесцентном анализе и микроскопии, проекц. системах и в фотолитографии. Лампы ДКсШ ( Р=0,2-3 кВт; разборные, с принудительным охлаждением до 55 кВт, h_v=35-58 лм/Вт, L_v=10⁸-6.10⁹ кд/м ²), используемые в кинопроекц. аппаратуре, в установках радиац. нагрева и сварки светом, для имитации излучения Солнца, имеют в видимой области непрерывный спектр, близкий к солнечному, с группой сильных линий в диапазоне l=0,8-1 мкм. Их излучение можно модулировать с частотой до неск. десятков кГц. Ксеноновые трубчатые лампы высокого давления Ж (0,4-3,8)3(5-210) см, Р=2-50 кВт, h_v=20-45 лм/Вт, L_v=3.10⁷ кд/м ²), имеющие аналогичный спектр, но с большим числом линий, применяются для наружного освещения и для накачки лазеров непрерывного действия. Для накачки Nd лазеров небольшой мощности более эффективны криптоновые лампы с менее насыщенным спектром, в к-ром фон слабее и доминируют уширенные линии, а также лампы с парами щелочных металлов (особенно К-Rb), т. к. их спектры лучше согласуются с полосами накачки. Лампы с парами щелочных металлов при давлении ~1 атм в трубках Ж (0,5-1,2)3(3,5-12) см из сапфира или поликора селективно излучают в видимой и нижней ИК-областях ( Р=0,25- 1 кВт, Т_B до 4500 К). Натриевые лампы высокого давления с разрядной трубкой, содержащей также Хе и Hg во внеш. колбе, применяются для освещения ( Т _с=2100К).Импульсные плазменные И. о. и. имеют высокую яркость, достигаемую за счёт кратковрем. ввода очень большой уд. мощности при электрич. разряде, обычно питаемом от батареи конденсаторов, а также при лазерном нагреве или ударном сжатии газа. Импульсные трубчатые или шаровые лампы, как правило, наполняемые Хе при давлении 10-100 кПа, рассчитаны на определ. энергию разряда W или ср. мощность Р _ср в частотном режиме, в пределах к-рых могут варьироваться длительность и яркость одиночной вспышки. В спектре их излучения наблюдаются уширенные атомные и ионные линии, особенно яркие в диапазоне l=0,8-1 мкм, и сплошной фон, насыщаемый в зависимости от режима разряда до уровня, близкого к излучению абсолютно черного тела. Трубчатые лампы делятся на три осн. типа: для накачки лазеров - Ж (0,5-1,6)3(3,6-100) см, W=50-4.10⁴ Дж, Р _ср=0,01-10 кВт, t=0,1-1,5 мс; светосигнальные и фотоосветительные с прямой, спиральной и др. трубками - W=15-2.10⁴ Дж, Р _ср=2-5500 Вт, t=0,06-40 мс, L_v до 8.10⁹ кд/м ²; стробоскопические (капиллярные) - Ж (0,05-0,5)3(1-7) см, W=0,05-25 Дж, Р _ср=4-1600 Вт, t=2-300 мкс, L_v до 1,2.10¹⁰ кд/м ² с частотой импульсов до 5 кГц. В шаровых лампах (W=0,002-160 Дж, Р _ср=2-500 Вт, t=0,35-50 мкс), используемых в стробоскопах, фотолитографии, для сверхскоростной фотосъёмки, достигаются L_v до 10¹¹ кд/м ² (T_B~3.10⁴ К). Искровой разряд с наименьшими длительностями t@нс реализуется при мин. индуктивности разрядного контура в лаб. источниках для импульсного фотолиза или для сверхскоростной фотосъёмки. Разновидностями искрового разряда, применяемыми в эмиссионной спектроскопии, является вакуумная искра, в к-рой возбуждаются спектры многозарядных ионов, и скользящий разряд, развивающийся по поверхности подложки из термостойкого диэлектрика различной формы, размерами несколько см. Лазерная плазма, образующаяся при фокусировке мощного импульса лазерного излучения в плотном газе (лазерная искра, T_B=(2-4,5).10⁴ К) или на твёрдой мишени (T_B=3.10⁴-1,8.10⁵ К, S=10^-3-10^-1 см ²), позволяет получить яркую вспышку (t==10^-8-10^-7 с) и используется в абсорбционной и эмиссионной спектроскопии. <В электроразрядных эрозионных И. о. и. при большой уд. мощности, вводимой в ограниченный стенкой или магн. полем канал разряда, плазма образуется из материала прилегающей к нему интенсивно испаряющейся непроводящей стойки и канал продувается разогреваемыми в нём продуктами эрозии. При истечении плазмы в окружающее пространство устанавливаются квазистационарные условия, а продув канала обеспечивает его устойчивость при воздействии магн. поля. На основе капиллярного разряда с испаряемой стенкой (КРИС) создана серия импульсных стандартов яркости, излучающих как абсолютно черное тело при Т=(3,3-4,0).10⁴ К в области l=4,5 мкм- 75 нм через открытый торец пластмассовых капилляров Ж 0,45-0,2 см (t=3.10^-6-4.10^-4 с), а принцип его действия использован в мощной лампе для УФ-области с газовой защитой кварцевой трубки Ж 3320 см продуктами испарения спец. пластмассовой вставки внутри неё (W=200 кДж, T_B=2,2.10⁴ К, t=2.10^-4 с). В магнитоприжатых разрядах (МПР) плазма прижимается внеш. магн. полем к плоской 44240 см ² или цилиндрич. Ж 14375 см ² поверхности разл. диэлектриков ( Т_B=(1-2,5).10⁴ К, t=10^-4-2,5.10^-2 с). Плазменный фокус Ж 0,63(5-15) см ² магнитоплазменного компрессора излучает сильный континуум, создаваемый рекомбинирующими ионами, в вакуумной УФ-области до l@4 нм (W=9,4 кДж, Т_B=(2,5-6).10⁴ К, t=20 мкс). Мощные стендовые И. о. и. такого типа используются для накачки лазеров, имитации высокотемпературных радиационно-газодинамич. явлений; лаб. источники КРИС и МПР - в спектроскопии плазмы. <Металлич. плазма, образующаяся при электрич. взрыве тонких проволочек в газе или вакууме (W до 70 кДж, t=1-100 мкс), даёт яркую вспышку излучения со сплошным спектром, близким к абсолютно черному телу при T_B=(1,5-5).10⁴ К. Литиевая плазма оптически прозрачна при l<465 нм. При взрыве фольги или одновременно неск. проволочек образуется плазма с развитой плоской или цилиндрич. излучающей поверхностью размером до Ж (20340) см ² с T_B=(1,5-3).10⁴ К при W до 250 кДж (т. н. слойный импульсный разряд). Взрывом проволочки инициируются протяжённые (до 1 м) сильноточные (до 500 кА) самосжатые разряды в газах (Z=пинч, Т-(2-4).10⁴ К). Такого типа И. о. и. применяются для накачки лазеров и импульсного фотолиза (стендовые установки), а также для освещения в фотографии и сверхскоростной съёмке (лаб. источники). Импульсная сильноточная дуга в Аr излучает в вакуумной УФ-области до l=110 нм (W=1-10 кДж, Т_B до 3.10⁴ К) и используется для импульсного фотолиза и фотоионизации газа в фотоионизац. лазерах. В таких разрядах расширяющийся канал диам. <етром неск. см сжимается под действием магн. поля тока ( пинч-эффект); длительность эффективного излучения не превышает ~100 мкс вследствие развития МГД-неустойчивостей. Импульсный нагрев газа при его быстром сжатии до состояния излучающей плазмы осуществляется в движущихся со сверхзвуковой скоростью ударных волнах, создаваемых в т. н. ударных трубах, к-рые применяются для определения атомных и молекулярных констант и сечений элементарных фотопроцессов. Интенсивное излучение со сплошным спектром, близким к излучению абсолютно черного тела при Т до 10⁵ К, наблюдается в сильных ударных волнах, образующихся при выходе детонационной волны из кумулятивного канала заряда взрывчатого вещества в газ (воздух, инертный газ) при давлении ~1 атм. Эти т. н. взрывные И. о. и. с Т_B=(2,4-6).10⁴ К, Ж 3-8 см и t=5-30 мкс используются для высокоскоростной фотографии, световых испытаний материалов и в качестве стандартов яркости. Люминесцирующие И. о. и. В источниках света этого типа излучают холодные твёрдые и жидкие люминофоры и газы, возбуждаемые потоком фотонов, электронов и др. частиц или электрич. полем. Их световые характеристики и спектр излучения определяются свойствами люминофоров, а также плотностью потока и энергией возбуждающих частиц или напряжённостью электрич. поля. <Фотолюминесценция используется для преобразования спектра излучения первичного источника. В люминесцентных лампах слой люминофора (обычно галофосфат Са, активированный Sb и Мn, фосфат-ванадат Y, активированный Еu) излучает в видимой или ближней УФ-области под действием УФ-излучения разряда. Флуоресцентные резонансные лампы излучают очень узкие резонансные линии при фотовозбуждении паров металлов или газов внешним источником. <Катодолюминесценция, возникающая в газах под действием мощного пучка электронов о энергией E~10⁵-10⁶ эВ, используется для получения коротких вспышек излучения с t@10^-9-10^-6 с; при этом в инертных газах излучаются молекулярные континуумы с М _е до 10⁴ МВт/м ². В газоструйном источнике непрерывного действия струя Аr при криогенных темп-pax возбуждается электронным пучком (E~2 кэВ) и излучает молекулярный континуум в области l=50-150 нм со спектральным распределением, близким к солнечному. Такие же континуумы излучения при энергии электронов в пучке E~500 эВ наблюдаются в крнокристаллах инертных газов (Ф _N/10¹⁶ ф/с). Источники с атомным пучком, возбуждаемым потоком электронов, используются для получения очень узких спектральных линий с Dv до 0,002 см ^-1. В источнике "пучок-фольга" при прохождении пучка ионов из ускорителя через тонкую фольгу возбуждаются спектры атомов и многозарядных ионов. Такой источник используется для определения вероятности энергетич. переходов. Катодолюминесцентными И. о. и. являются покрытые люминофорами экраны электроннолучевых трубок и электронно-оптич. преобразователей (L_v до 3.10⁴ кд/м ²), возбуждаемые пучком электронов с E~10' эВ, а также низковольтные катодолюминесцентные индикаторы (E~10-30 эВ, L_v до 1500 кд/м ²).Электролюминесценция газов возникает в сильном электрич. поле при существенно неравновесных условиях их возбуждения, напр, в источнике с самостоятельным поперечным разрядом наносекундной длительности, излучающем в молекулярных полосах N₂ при атм. давлении поток фотонов Ф _N до 10²⁴ фотон/с. На основе инжекционной электролюминесценции в полупроводниковых кристаллах работают светоизлучающие диоды (L_v до 1000 кд/м ²), изготовляемые в виде дискретных (S~10^-6 см ²) а интегральных устройств, служащих осн. элементом оптоэлектроники, применяемых также для индикации и сигнализации и в качестве калибровочных источников. В электролюминесцентных индикаторных панелях (L_v до 300 кд/м ²) используется предпробойное свечение порошкообразных активированных кристаллофосфоров, помещаемых между обкладками конденсатора, на к-рый подаётся перем. напряжение. <Радиолюминесценция, возбуждаемая продуктами радиоактивного распада разл. изотопов, позволяет получать, напр., резонансное излучение инертных газов в радиоизотопных спектральных лампах ( М_N до 10¹² ф/с. <см ²) или видимое излучение в светосоставах постоянного действия (L_v~0,2 кд/м ²). Световые вспышки, возникающие в сцинтилляторах под действием ионизирующих частиц, а также излучение Черенкова - Вавилова и переходное излучение используются для регистрации релятивистских заряж. частиц. <Синхротронное излучение, испускаемое электронами в синхротронах, имеет интенсивный сплошной спектр, перекрывающий весь оптич. диапазон. Оно может быть точно рассчитано, его спектральный состав и яркость (Ф _N при l=10 нм до 7.10¹⁵ фотон/с. <см, Ф _N при l=100 нм до 3.10¹⁴ фотон/с. <см) регулируются изменением энергии электронов; оно очень стабильно, благодаря чему используется как эталонное в вакуумной УФ-области, однако оно узко направлено по касательной к орбите электронов и частично поляризовано. Синхротрон вместо с рабочим оборудованием представляет собой сложную стендовую установку. Лит.: Импульсные источники света, под ред. И. С. Маршака, 2 изд., М., 1978; Рохлин Г. Н., Газоразрядные источники света, М.-Л., 1966; Литвинов В. С., Рохлин Г. Н., Тепловые источники оптического излучения, М., 1975; Зайдель А. Н., Шрейдер Е. Я., Вакуумная спектроскопия и её применение, М., 1976; Александров А. Ф., Рухадзе А. А., Физика сильноточных электроразрядных источников света, М., 1976; Цикулин М. А., Попов Е. Г., Излучательные свойства ударных волн в газах, М., 1977; Лебедева В. В., Техника оптической спектроскопии, 2 изд., М., 1986; Криксунов Л. 3., Справочник по основам инфракрасной техники, М., 1978; Либерман И., Источники некогерентного оптического излучения, в кн.: Справочник по лазерам, пер. с англ., т. 2, М., 1978, с. 58; Подмошенский И. В., Физика и техника плазменных источников света, "Тр. ГОИ им. С. И. Вавилова", 1983, т. 52, в. 186, с. 19; Справочная книга по светотехнике, под ред. К). Б. Айзенберга, М., 1983; Басов Ю. Г., Спектры коротковолнового излучения импульсных ламп (обзор), "Ж. прикл. спектроскопии", 1984, т. 40, в. 6, с. 885; Шишацкая Л. П., Источники вакуумного ультрафиолетового излучения непрерывного действия (обзор), "Оптико-мех. прoм-сть", 1984, № 9, с. 54. С. Н. Белов.