Реферат: Магнитотвердые материалы
Содержание:/>
1. Основные характеристики магнитных материалов 2 1.1. Петля гистерезиса 2 1.2. Кривая намагничивания 3 1.3. Магнитная проницаемость 3 1.4. Потери энергии при перемагничивании 5 2. Классификация магнитных материалов 6 3. Магнитотвердые материалы 7 3.1. Общие сведения 7 3.2. Литые материалы на основе сплавов 8 3.3. Порошковые магнитотвердые материалы (постоянные магниты) 10 3.4. Прочие магнитотвердые материалы 13 3.5. Список литературы 16
Магнитные материалы обладают способностью при внесенииих в магнитное поле намагничиваться, а некоторые из них сохраняют свою намагниченностьи после прекращения воздействия магнитного поля.
1. Основныехарактеристики магнитных материалов
Магнитные свойства материалов характеризуется петлейгистерезиса, кривой намагничивания, магнитной проницаемостью, потерями энергиипри перемагничивании.
1.1. Петля гистерезиса. При циклическом изменениинапр
/>яженности постоянного магнитного поля от 0 до+Н, от +Н до –Н и снова от –Н до +Н кривая изменения индукции (криваяперемагничивания) имеет форму замкнутой кривой – петли гистерезиса. Для слабыхполей петля имеет вид эллипса (рис 1.1). При увеличении значения напряженностимагнитного поля Н получают серию заключенных одна в другую петель гистерезиса.Когда все векторы намагниченности доменов сориентируются вдоль направления поля,процесс намагничивания закончится состоянием технического насыщения намагниченностиматериала. Петлю гистерезиса, полученную при условии насыщения намагничивания,называют предельной петлей гистерезиса. Она характеризуется максимальнодостигнутым значением индукции Bs, называется индукцией насыщения. Приуменьшении напряженности магнитного поля от +Н до 0 магнитная индукциясохраняет остаточную индукцию Вс. Чтобы получить остаточнуюмагнитную индукцию, равную 0, необходимо приложить противоположно направленноеразмагничивающее поле определенной напряженности -Нс. Отрицательнаянапряженность магнитного поля -Нс называется коэрцитивной силой материала. При достижении напряженностимагнитного поля значения –Н, а затем 0 вновь возникает остаточная индукция –Вс.Если повысить напряженность магнитного поля до +Нс, то остаточная магнитнаяиндукция Вс будет равна 0.
Площадь гистерезисных петель в промежуточных и предельномсостояниях характеризует рассеивание электрической энергии в процессе перемагничиванияматериала, т.е. потери нагистерезис. Площадь гистерезисной петли зависит от свойств материала, егогеометрических размеров и частоты перемагничивания.
По предельной петле гистерезиса определяют такие характеристикимагнитных материалов, как индукцию
насыщения Bs, остаточную индукцию Вс,коэрцитивную силу Нс.
1.2. Криваянамагничивания.Этоважнейшая характеристика магнитных материалов, она показывает зависимостьнамагниченности или магнитной индукции материала от напряженности внешнего поляН. Магнитная индукция материала Bi измеряется в теслах (Тл) и связана с намагниченностьюМ формулой
/>
/>Основная (коммутационная) криваянамагничивания представляет собой геометрическое место вершин петельгистерезиса, полученных при циклическом перемагничивании (см. рис. 1.1) иотражает изменение магнитной индукции В в зависимости от напряженности магнитногополя Н, которое создается в материале при намагничивании. Напряженность магнитногополя в образце в виде тороида, когда магнитная цепь замкнута, равнанапряженности внешнего поля Нв. В разомкнутой магнитной цепи наконцах образца появляются магнитные полюса, создающие размагничивающее поле Нр.Разница между магнитными напряженностями внешнего и размагничивающего полейопределяют внутреннюю магнитную напряженность Hi материала.
/>Основная кривая намагничивания(рис 1.2) имеет ряд характерных участков, которые можно условно выделить принамагничивании монокристалла ферромагнетика. Первый участок кривойнамагничивания соответствует процессу смещения границ менее благоприятноориентированных доменов. На втором участке происходит поворот векторовнамагниченности доменов в направлении внешнего магнитного поля. Третий участоксоответствует парапроцессу, т.е. завершающему этапу процесса намагничивания,когда сильное магнитное поле поворачивает в направлении своего действия несориентированные магнитные моменты доменов ферромагнетика.
1.3. Магнитная проницаемость.Для характеристики поведениямагнитных материалов в поле с напряженностью Н пользуются понятиями абсолютноймагнитной проницаемости mа и относительноймагнитной проницаемости m0:
Подставляя этизначения в соотношения конкретные значения В и Н, получают различные видымагнитной проницаемости которые применяют в технике. Наиболее часто используютпонятия нормальной m, начальной mн, максимальной mmax, дифференциальной mдиф и импульсной mи магнитной проницаемости.
Относительнуюмагнитную проницаемость материала m получают по основной кривой намагничивания. Для простотыслово «относительная» не упоминается.
Магнитнуюпроницаемость при Н=0 называют начальной магнитной проницаемостью mн. Еезначение определяется при очень слабых полях (примерно 0,1 А/м).
Максимум на кривойпроницаемости, соответствующий II участку кривой намагничивания (см. рис. 2), характеризуетсязначением максимальной магнитной проницаемости mmax. Начальнаяи максимальная магнитные проницаемости представляют собой частные случаинормальной магнитной проницаемости. Их значения наряду с Bs, Вс и Нс являются важнейшими параметрамимагнитного материала.
В сильных полях вобласти насыщения магнитная проницаемость стремится к единице.
1.4. Потериэнергии при перемагничивании. Это необратимые потери электрической энергии, котораявыделяется в материале в виде тепла.
Потери наперемагничивание магнитного материала складываются из потерь на гистерезис идинамических потерь.
Потери на гистерезиссоздаются в процессе смещения стенок доменов на начальной стадиинамагничивания. Вследствие неоднородности структуры магнитного материала наперемещение стенок доменов затрачивается магнитная энергия.
Потери на гистерезис
/> (4)
Динамические потериРвт вызываются частично вихревыми токами, которые возникают при изменениинаправления и напряженности магнитного поля; они также рассеивают энергию:
/> (5)
Потери на вихревыетоки из-за квадратичной зависимости от частоты поля превосходят потери нагистерезис на высоких частотах.
К динамическимпотерям относятся также потери на последействие Рп, которые связаныс остаточным изменением магнитного состояния после изменения напряженности магнитногополя. Они зависят от состава и термической обработки материала и появляются навысоких частотах. Потери на последействие (магнитную вязкость) необходимоучитывать при использовании ферромагнетиков в импульсном режиме.
Общие потери вмагнитном материале
/> (6)
2. Классификация магнитных материалов
Электорадиоматериалы,применяемые в технике с учетом их магнитных свойств, разделяют на магнитомягкиеи магнитотвердые.
/>Термины «магнитомягкие» и «магнитотвердые» не относятся к механическимсвойствам материала. Некоторые механически твердые материалы являются магнитомягкими,а механически мягкие материалы могут относится к магнитотвердым. Основанием дляделения магнитных материалов на магнитомягкие и магнитотвердые являютсяследующие особенности. Процессы намагничивания материалов обеих групп протекаютодинаково: на первом этапе происходит смещение границ доменов, на втором –вращение магнитных моментов доменов в направлении намагничивающего поля, натретьем парапроцесс. Согласно кривой намагничивания смещение границ доменовтребует меньших энергетических затрат, чем процессы вращения магнитных моментови парапроцесс. В магнитомягких материалах намагничивание происходит в основномза счет смещения границ доменов. Магнитотвердые материалы намагничиваются преимущественноза счет вращения векторов намагничивания и парапроцесса.
Форма петли гистерезисаобеих групп материалов (рис. 3), индукция насыщения Bs иостаточная индукция Вс примерно одинаковы, однако разница вкоэрцитивной силе Нс достигает очень большого значения. Так, длямагнитотвердых материалов наибольшая коэрцитивная сила Нс=800 кА/м,а для магнитомягких материалов наименьшая коэрцитивная сила Нс=0,4А/м, т.е. различие составляет 2*106 раз.
Исходя из различий вкоэрцитивной силе условно принято разделение на магнитомягкие и магнитотвердые.
Магнитомягкие материалы имеют малое значение коэрцитивной силы Нс, поэтомуспособны намагничивания до насыщения даже в слабых магнитных полях. Ониобладают следующими свойствами:
Узкая петлягистерезиса небольшой площади при высоких значениях индукции и небольшойкоэрцитивной силой Нс<4 кА/м (см.рис. 1.3, а, б, в);
Однородностьструктуры;
Минимальныемеханические напряжения;
Минимальноеколичество примесей и включений;
Незначительнаякристаллографическая анизотропия.
Магнитомягкиематериалы с округлой петлей гистерезиса применяют для работы в низкочастотныхмагнитных полях. Магнитные материалы с прямоугольной петлей гистерезисаприменяют для изготовления устройств магнитной памяти.
Магнитотвердые материалы имеют большие значения коэрцитивной силы Нс,трудно намагничиваются, но способны длительное время сохранять намагниченность.Они обладают широкой петлей гистерезиса с большой коэрцитивной силой Нс>4кА/м (рис 1.3, г) и наличием однодоменных структур, возникающих в небольшихобъемах магнитного вещества.
Магнитотвердыематериалы служат для изготовления постоянных магнитов.
Особую группусоставляют материалы особого назначения, которые имеют сравнительноузкую область применения.
3.Магнитотвердые материалы
3.1. Общиесведения. К магнитотвердым материалам относятся магнитныематериалы с широкой петлей гистерезиса и большой коэрцитивной силой Нс(рис. 1.3, г).
Основнымихарактеристиками магнитотвердых материалов являются коэрцитивная сила Нс,остаточная индукция Вс, максимальная удельная магнитная энергия,отдаваемая во внешнее пространство wмах.
Магнитнаяпроницаемость m магнитотвердых материалов значительно меньше, чем умагнитомягких. Чем «тверже» магнитный материал, т.е. чем выше его коэрцитивнаясила Нс, тем меньше его магнитная проницаемость.
Влияние температурына величину остаточной магнитной индукции Br,которая соответствует максимальному значению магнитной индукции Bmax, оценивается температурным коэффициентом остаточноймагнитной индукции (К-1)
/> (7)
где (Br)1и (Br)2–значения остаточной индукции материала при температурах Т1и Т2соответственно.
Максимальнаяудельная магнитная энергия wмах является важнейшим параметром при оценке качествамагнитотвердых материалов.
Максимальнаяудельная магнитная энергия, Дж/м2:
/> (8)
Постоянный магнитпри замкнутом магнитопроводе практически не отдает энергию во внешнеепространство, так как почти все магнитные силовые линии замыкаются внутрисердечника, и магнитное поле вне сердечника отсутствует. Для использованиямагнитной энергии постоянных магнитов в замкнутом магнитопроводе создаютвоздушный зазор определенных размеров и конфигурации, магнитное поле в которомиспользуют для технических целей.
Магнитный потокпостоянного магнита с течением времени уменьшается. Это явление называется старениеммагнита. Старение может быть обратимым и необратимым.
В случае обратимогостарения при воздействии на постоянный магнит ударов, толчков, резких колебанийтемпературы, внешних постоянных полей происходит снижение его остаточноймагнитной индукции Br на 1…3%; при повторном намагничивании свойства такихмагнитов восстанавливаются.
Если со временем впостоянном магните произошли структурные изменения, то повторное намагничиваниене устраняет необратимого старения.
По назначениюмагнитотвердые материалы подразделяются на материалы для постоянных магнитов иматериалы для записи и хранения информации (звуковой, цифровой, видеоинформациии др.).
По составу и способуполучения магнитотвердые материалы подразделяют на налитые, порошковые ипрочие.
3.2. Литыематериалы на основе сплавов. Эти материалы имеют основой сплавы железо- никель-алюминий (Fe-Ni-Al) и железо- никель- кобальт (Fe-Ni-Co) иявляются основными материалами для изготовления постоянных магнитов. Эти сплавыотносят к прецизионным, так как их количество в решающей степени определяетсястрогим соблюдением технологических факторов.
Магнитотвердые литыематериалы получают в результате дисперсионного твердения сплава при егоохлаждении с определенной скоростью от температуры плавления до температуреначала распада. В процессе твердения происходит высокотемпературный распадтвердого раствора на b-фазу и b2-фазу. b-фаза близка посоставу к чистому железу, которое обладает выраженными магнитными свойствами.Она выделяется в виде пластинок однодоменной толщины. b2-фазаблизка по составу к интерметаллическому соединению никель- алюминий Ni-Al,обладающему низкими магнитными свойствами.
В результатеполучают систему, состоящую из немагнитной фазы b2 с однодоменным сильномагнитным включениями фазы b, которая обладает большой коэрцитивной силой Нс. Такие сплавы неприменяют из-за сравнительно низких магнитных свойств. Наибольшеераспространенными являются сплавы железо- никель– алюминий, легированные медью Cu икобальтом Со.
Марки этихматериалов содержат буквы Ю и Н, указывающие на наличие в них алюминия иникеля. При использовании легирующих металлов в обозначение марок вводятдополнительные буквы, которые соответствуют этим металлам, например, сплавсистемы железо- никель- алюминий, легированный кобальтом, марки ЮНДК.
Бескобальтовые сплавы обладают относительно низкими магнитнымисвойствами, но они являются самыми дешевыми.
Кобальтовые сплавы применяют для изготовления изделий, которыетребуют материалов с относительно высокими магнитными свойствами и магнитнойизотропностью.
Высококобальтовые сплавы представляют собой сплавы с магнитной или смагнитной и кристаллической текстурой, содержащие кобальт более 15%.
Сплавы с магнитнойтекстурой получают в результате охлаждения сплава в магнитном поле с напряженностью160…280 кА/м от высоких температур 1250…1300°С до температурыприблизительно 500°С. полученный сплав приобретает улучшенный магнитныехарактеристики лишь в направлении действия поля, т.е. материал становитсямагнитоанизотропный.
Для сплавов,содержащих 12% кобальта, термомагнитная обработка увеличивает магнитную энергиюприблизительно на 20% а для сплавов, содержащих 20…25% кобальта, -на 80% иболее.
Термомагнитнаяобработка повышает температуру начала дисперсного распада с 950°С в сплаве без кобальта до 800°С в сплаве,содержащем 24% кобальта.
В результатетермомагнитной обработки у высококобальтовых сплавов повышается такжетемпература точки Кюри с 730 до 850°С.
Кристаллическуютекстуру получают в процессе особых условий охлаждения сплавов. В результатеполучают магниты с особой микротекстурой в виде столбчатых кристаллов,ориентированных в направлении легкого намагничивания. Это повышает магнитныесвойства сплавов.магнитная энергия повышается на 60…70%. Увеличиваетсякоэрцитивная сила Нс, остаточная магнитная индукция Br и коэффициент выпуклости кривой размагничивания материала:
/> (9)
Высококобальтовыетекстурированные сплавы применяют для изготовления малогабаритных изделий,требующих высоких магнитных свойств и магнитной анизотропии.
Недостаткамивысококобальтовых материалов являются высокая твердость и хрупкость, чтозначительно осложняет их механическую обработку.
3.3. Порошковыемагнитотвердые материалы(постоянные магниты). Порошковыемагнитотвердые материалы применяют для изготовления миниатюрных постоянныхмагнитов сложной формы. Их подразделяют на металлокерамические, металлопластические,оксидные и микропорошковые.
Металлокерамические магниты по магнитным свойствам лишь немного уступаютлитым магнитам, но дороже их.
Получаютметаллокерамические магниты в результате прессования металлических порошков безсвязующего материала и спекания их при высоких температурах. Для порошковиспользуют сплавы ЮНДК (сплав системы Fe-Ni-Al-,легированный кобальтом); на основе платины (Pt-Co, Pt-Fe);на основе редкоземельных металлов.
Металлокерамическиемагниты на основе сплавов ЮНДК обладают магнитными свойствами по параметрам Br и wmax на 10…20% ниже, чем у литых магнитов благодаря повышенной пористостиспеченного порошкового материала до 5%; по механической прочности в 3…6 разпревосходят литые.
Магниты на основеплатиновых сплавов обладают высокими значениями коэрцитивной силы Нс,которые в 1,5…2 раза выше Нс бариевых магнитов; высокойстабильностью параметров; по максимальной магнитной энергии wмах сравнимысо сплавом ЮНДК 24.
Сплавы на основаредкоземельных металлов (РЗМ) и урана при определенных соотношениях обладаюточень высокими значениями коэрцитивной силы Нс (предельное теоретическоезначение составляет 1032 кА/м) и рекордными значениями максимальной удельноймагнитной энергии wмах (предельноетеоретическое значение достигает 112 кДж/м3.
Среди сплавов наоснове редкоземельных наибольшее значение имеют интерметаллические соединениятипа RCo5, где R –редкоземельный металл. В марке соединения буква К означает кобальт, С –самарий, П – празеодим.
Сплавы на основередкоземельных металлов получают холодным прессованием порошка сплава RCo5 до высокой степени плотности, спеканием брикетов изпорошков в присутствии жидкой фазы и литьем многокомпонентных сплавов, вкоторых кобальт замещен медью и железом.
Металлопластическиемагниты имеют пониженные магнитныесвойства по сравнению с литыми магнитами, однако они обладают большим электрическимсопротивлением, малой плотностью, меньшей стоимостью.
Получаютметаллопластические магниты, кок и металлокерамические, из металлическихпорошков, которые прессуют вместе с изолирующей связкой и нагревают до невысокихтемператур, необходимых для полимеризации связующего вещества.
Бариевыемагниты обладают следующими свойствами:
Значения остаточноймагнитной индукции Br в 2…4 раза меньше, чем у литых магнитов;
Большая коэрцитивнаясила Нс, что придает им повышенную стабильность при воздействиивнешних магнитных полей, ударов и толчков;
Плотность dпримерно в 1,5 раза меньше плотности сплавов типа ЮНДК, что существенно снижаетмассу магнитных систем;
Удельноеэлектрическое сопротивление r (104…107Ом*м) в миллионы раз выше, чем сопротивление магнитотвердых сплавов, поэтомуферриты бария используют в цепях, подвергающихся действию высокочастотныхполей;
Не содержатдефицитных и дорогих металлов, поэтому по стоимости бариевые магниты примерно в10 раз дешевле магнитов из сплава ЮНДК.
К недостаткамбариевых магнитов относят:
плохие механическиесвойства (высокая хрупкость и твердость);
большую зависимостьмагнитных свойств от температуры (температурный коэффициент остаточноймагнитной индукции ТКВr в 10 раз больше, чем ТКВr литыхмагнитов);
эффект необратимойпотери магнитных свойств после охлаждения магнита до температуры -60°С и ниже (после охлаждения и последующего нагревания до начальной температурымагнитные свойства не восстанавливаются).
В отличии оттехнологии изготовления магнитомягких ферритов после сухого помола для лучшегоизмельчения частиц исходного сырья производят мокрый помол. Полученную массуотстаивают, заливают в пресс-формы и затем прессуют в магнитном поле примедленном увеличении давления и одновременной откачке воды. После прессованияизделие размагничивают, для чего включают и выключают ток, который имеет обратноепо сравнению с намагничивающим током направление.
Кроме мокрого дляизготовления бариевых магнитов применяют также сухое прессование.
Промышленностьвыпускаем бариевые изотропные БИ и бариевые анизотропные БА магниты.
Кобальтовые магниты обладают следующими свойствами:
более высокаястабильность параметров, чем у бариевых;
температурныйгистерезис, т.е. зависимость магнитных свойств от температуры, котораяпоявляется не в области отрицательных температур, как у бариевых магнитов, апри нагревании до температуры выше 80°С;
из-за большойхрупкости и низкой механической прочности их крепят с помощью клея;
высокая стоимость.
Технологияизготовления кобальтовых магнитов отличается от технологии получения бариевыхферритов операцией термомагнитной обработки, которая состоит в нагреванииспеченных магнитов до температуры 300…350°С в течении 1,5часов и охлаждения в магнитном поле в течении 2 часов.
Магниты измикропорошков Mn-Bi поучают прессованием специально подготовленногомикропорошка. Для этого марганцево-висмутовый сплав (23% Mn;77% Bi) подвергают механическому дроблению до получения частицоднодоменных размеров (5…8 мкм). Пропуская порошок через магнитный сепараторотделяют ферромагнитную фазу Mn-Bi от немагнитных частиц марганца и висмута. Врезультате прессования микропорошка ферромагнитной фазы при температурепримерно 300°С в магнитном поле получают магниты, которые состоятиз отдельных частиц с одинаковой ориентацией осей легкого намагничивания;сохраняют магнитные свойства только до температуры не ниже 20°С (при понижении свойства быстро ухудшаются и для их восстановлениянеобходимо повторное намагничивание), что существенно ограничивает ихприменение.
Железные ижелезокобальтовыемагниты измикропорошков Fe и Fe-Co изготавливают с применением химических способовполучения частиц нужного размера (0,01…0,1). Из полученного порошка магнитыпрессуют и пропитывают раствором смол. Пропитка повышает коррозийную стойкостьжелезосодержащих магнитов.
3.4. Прочиемагнитотвердые материалы. К этой группе относятся материалы, которые имеютузкоспециальное применение: пластически деформируемые сплавы, эластичныемагниты, материалы для магнитных носителей информации, жидкие магниты.
Пластическидеформируемые магниты обладаютхорошими пластическими свойствами; хорошо поддаются всем видам механическойобработки (хорошо штампуются, режутся ножницами, обрабатываются на металлорежущихстанках); имеют высокую стоимость.
Кунифе – медь–никель–железо (Cu-Ni-Fe)обладают анизотропностью (намагничиваются в направлении прокатки).
Применяются в видепроволоки и штамповок.
Викаллой – кобальт–ванадий (Co-V)получают в виде высокопрочной магнитной ленты и проволоки. Из него изготавливаюттакже очень мелкие магниты сложной конфигурации.
Эластичныемагниты представляют собой магниты нарезиновой основе с наполнителем из мелкого порошка магнитотвердого материала. Вкачестве магнитотвердого материала чаще всего используют феррит бария. Онипозволяют получить изделия любой формы, которую допускает технология изготовлениядеталей из резины; имеют высокую технологичность (легко режутся ножницами,штампуются, сгибаются, скручиваются) и невысокую стоимость.
«Магнитную резину»применяют в качестве листов магнитной памяти ЭВМ, для отклоняющих систем втелевидении, корректирующих систем.
Магнитныеносители информации при перемещениисоздают в устройстве считывания информации переменное магнитное поле, котороеизменяется во времени также, как записываемый сигнал.
Магнитные материалыдля носителей информации должны отвечать следующим требованиям:
высокая остаточнаямагнитная индукция Br для повышения уровня считываемого сигнала;
для уменьшенияэффекта саморазмагничивания, приводящего к потере записанной информации,значение коэрцитивной силы Нс должно быть как можно более высоким;
для облегченияпроцесса стирания записи желательна малая величина коэрцитивной силы Нс,что противоречит предыдущему требованию;
большие значения коэффициента выпуклости Квып =(ВН)мах/BrHc, что удовлетворяет требований высокой остаточной магнитнойиндукции Br и минимальной чувствительности к саморазмагничиванию;
высокаятемпературная и временная стабильность магнитных свойств.
Материалы длямагнитных носителей информации представляют собой металлические ленты ипроволоку из магнитотвердых материалов, сплошные металлические, биметаллическиеи пластмассовые ленты и магнитные порошки, которые наносятся на ленты,металлические диски и барабаны, магнитную резину и др.
Сплошныеметаллические ленты и проволоку из викаллоя используют в основном в специальныхцелях и при работе в широком диапазоне температур. Проволока из нержавеющейстали толщиной 0,1 мкм обладает коэрцитивной силой Нс=32 кА/м,остаточной индукцией Br= 0,7Т и усилием разрыва 15Н.
Основныминедостатками данного типа материалов является трудность монтажа записи, быстрыйизнос записывающих и воспроизводящих устройств и высокая стоимость.
Свойства лент,дисков и барабанов с покрытием магнитными порошками зависят:
от свойств исходныхматериалов (остаточная намагниченность порошка Br должна бытьвозможно более высокой);
степени измельчениячастиц (размеры колеблются от долей микрометра до единиц микрометров);
объемной плотностимагнитного материала в рабочем слое;
ориентации частиц санизотропией формы;
толщины рабочегослоя порошка (он должен быть максимально тонким);
свойствметаллической ленты (она должна быть гладкой и гибкой для обеспечениямаксимального магнитного контакта между магнитными материалами ленты иустройства считывания).
Несмотря на то, чтоленты на пласмассовой основе обеспечивают меньший сигнал по сравнению с лентамина металлической основе, они находят более широкое распространение. В качесткеосновы для таких лент используют ацетилцеллюлозную или лавсановую лентутолщиной 20…50 мкм, которую изготавливают гибкой и гладкой, так как шероховатостьможет быть причиной шумов при записи и воспроизведении сигнала.
В качестве магнитныхпорошков используют оксиды железа Fe2O3 и Fe3O4,магнитотвердые ферриты, железоникельалюминиевые сплавы, которые являютсядоступными и дешовыми материалами.
Жидкие магнитыпредсавляют собой жидкость, наполненную мельчайшими частицими магнитотвердогоматериала. Жидкие магниты на кремний органической основе не расслаиваются дажепод воздействием сильных магнитных полей, сохраняют работоспособность в диапазенетемператур от –70 до +150°С.
4. список литературы
1. Журавлева Л.В. Электроматериаловедение: учебник.Для нач. проф. Образования. –М.: Изд. Центр «Академия»; ИРПО, 2000. –313 с.
2. Калинин Н.Н., Скибинский Г.Л., Новиков П.П. Электрорадиоматериалы:учебник для техникумов/Под ред. Н.Н. Калинина. – М.: Высш.шк., 1981.-293 с.
3. Никулин В.Н. справочник молодого электрика по электрическимматериалам и изделиям. –М.: Высш.шк., 1982. –216 с.
4. Никулин Н.В. Электроматериаловедение. М.:Высш.шк.,1984. –75 с.
5. Ростовиков В.И., Черток Б.Е. Электрорадиоматериалы:Пособ. Для техн. –Киев: Выща шк., 1975. –283 с.
6. Сена Л.А. Единицы физических величин и их размерности.–М.: Наука, 1977.