Реферат: Роль многократной ионизации в действии излучения
<i/><i/><i/>Введение. Шестнадцатьлет назад Платцман блестяще рассмотрел вопрос о возможной роли многократнойионизации в действии излучения. К сожалению, к проблеме изучения действительнойроли, которую играет переданная энергия, вызывающая образование многократнозаряженных ионов, приступить очень трудно и она остается довольно неясной.
Механизмы ионизации. Существуют различные процессы, которые могут привести к образованиюмногократно заряженных ионов. В этом обзоре мы не будем обсуждать такиепроцессы, как одновременный электронный захват и ионизацию «тяжелыми»положительными частицами (см., например, [2], а также следующую статьюКистемейкера), ионизацию при мезонном захвате [3] и т. д. Блестящий анализионизации, связанной с различными процессами ядерного распада, был недавноопубликован Вексле-ром [4].
Мы обсудим здесь кратко многократную ионизацию, обусловленнуюсмежными ионизациями, и многократное испускание слабо связанных электронов посуществу в «одном акте». Основная часть настоящей статьи будет посвященамногократной ионизации, связанной с первоначальной ионизацией внутреннихоболочек.
Смежные ионизации. Гипотеза, согласно которой определенный тип эффектов облученияможет обусловливаться смежными ионизациями, не нова. Напомним модель Ли —Кэтчесайда (представляющую интерес хотя бы с исторической точки зрения [5]),согласно которой каждая ионизирующая частица, которая пересекает хроматиду втрадесканции, может с большой вероятностью разрушить ее только в том случае,если в пределах диаметра хро-матиды эта частица производит 15—20 актовионизации. Аналогично в ранних попытках объяснить радиационные повреждениясухих белков, исходя из предположения о «прямом действии», допускалось, что дляинактивации одной молекулы иногда необходимо, чтобы при прохождении однойчастицы наступало несколько ионизации [6]. Па основании этих рассуждений, атакже анализа более общей модели Ховарда-Фландерса [7], были выполнены расчетывероятности того, что в пределах данного расстояния образуется некоторое числоионов, причем допускались статистические флуктуации как чдсдз ионныхскорлений, так и числа ионовв каждом из них [8]. Эти расчеты, основанные на данных об ионизации газа,следует, однако, пересмотреть, чтобы учесть прогресс наших знаний охарактеристических потерях энергии электронами в конденсированных средах [9].Согласно гипотезе Хатчинсона, на одну первичную ионизацию требуется меньшаяэнергия, чем обычно считалось [10], т. е. для инактивации ферментов,облучаемых в сухом состоянии в отсутствие кислорода (но не в его присутствии),требуется, как правило, многократная ионизация. Наконец, механизм инактивации,предложенный Плат-цманом и Франком и заключающийся в разрыве вторичных связейволной поляризации, предполагает необходимость небольшого числа ионизации всамой молекуле белка или вблизи нее [11].
По-видимому, вопрос о пространственных корреляциях возникшихзарядов относится к важным. Количественные характеристики ионных скоплений ещене установлены. Кроме того, не существует резкого экспериментального различиямежду «смежными ионизациями» и состоянием, возникающим при различных видахмногократной ионизации, обсуждаемых ниже.
«Одноактное» испускание внешних электронов. Дляфизиков-экспериментаторов и теоретиков объяснение «одноактного» испусканиядвух или большего числа слабо связанных атомных или молекулярных электронов поддействием, скажем, удара электрона до сих пор представляется очень сложным.
К счастью, возможные детали механизма многократного испусканияслабо связанных электронов для наших целей имеют лишь второстепенный интерес. Ксожалению, эмпирические данные о вероятности (сечении) тг-кратной ионизации (п ]> 2) до сих пор чрезвычайно скудны [12, 13].Однако основная масса «вторичных» электронов, создаваемых высокоэнергетическимизлучением, имеет энергию, при которой сечение даже наиболее вероятнойдвукратной ионизации мало. Поэтому при обычных условиях облучения значениеполного выхода такой двукратной ионизации в 103 раз меньше значениявыхода для однократных ионизации [1]. Кроме того, химическая активность этихдвукратно ионизированных атомов не должна быть особенно большой. Аналогичнойионизацией более высокой кратности можно полностью пренебречь. Что же касаетсяпервичных ионизации, то в некоторых атомарных газах около 10% всехионизации, создаваемых электронами средней энергии, могут оказатьсядвукратными и около 1% —трехкратными [12, 13].
Внутриоболочечная ионизация. Общие соображения. Особенный интереспредставляет механизм многократной ионизации с потерей электронов внутренними,глубоколежащими оболочками, за которой следует — вероятно, через 10~14— 10~15сек — эмиссия других электронов с последующейперестройкой атомного или молекулярного электронного облака. Этот механизм предполагаетвыделение болыноц порции энергии, способной вызвать
сильные локальные нарушения и затем быстро преобразоваться впотенциальную энергию молекулы. Даже в кислороде— легком атомо — по крайнеймере 530 эв остается в ионе при испускании одного K-электрона, что более чем в 10 раз превышает энергию,необходимую для удаления двух валентных электронов.
Сечения однократной внутриоболочечной ионизации можно довольноточно вычислить из теории. Число первичных двукратных или многократныхвнутриоболочечных ионизации очень мало. (Даже если эти ионизации маловероятны,они сыграли известную роль в интерпретации Kα-сателлитов в рентгеновском спектре [14].) Теоретическийвыход внутриоболочечной ионизации в реальных условиях облучения был полученДурупом и Платцмашш [15, 10] путем расчета сечений с использованием теорииСпенсера и Фано [17]. Наконец, процессы, вызываемые образованиемвнутриоболочечных вакансий, интенсивно изучались как физиками, так и химиками,занимающимися ядерной химией [4, 18].
Процессы, непосредственно следующие за образованием внутриоболочечныхвакансий.
Изолированные атомы. В тяжелом атоме, электроны которого располагаются намногочисленных оболочках и подоболочках (энергетических уровнях), перестройкаможет происходить громадным числом способов, в том числе путем как радиационных,так и нсрадиационных переходов, причем последние могут вызывать значительнуюпотерю электронов. Образование внутриоболочечной вакансии в атоме Хе (Z— 54) иногда сопровождается ливнем, состоящим из более чем 20электронов [19], а наиболее вероятное их число равно 8 [19, 201 (см. также[13]). Этот процесс представляет собой каскад простых переходов Оже, в'каждомиз которых один электрон переходит на внутреннюю орбиту, а энергия переходаидет на выбивание другого электрона.
Однако такая картина формирования заряда не полна. В основномзакопченная картина была недавно создана Карлсоном и Краузе [21] дляпростейшего случая атома Ne (Z = 10), т. е. легкого атома, подвергнутого рентгеновскомуоблучению. Некоторые основные ее особенности заключаются в следующем.
а) В тот момент, когда быстрый фотоэлектрон вылетает из K-оболочки Ne, поле, вкотором движутся оставшиеся электроны, претерпевает внезапное возмущение, приводящее к «выбросу» одного или нескольких электронов примерно в 16% случаев.
б) Вероятность последующего процесса Оже, в котором испускаетсядва электрона (или большее их число), равна приблизительно 8% («двойной»процесс Оже может иметь ту же природу, что и в пункте а) [22].
Если бы не было таких механизмов эмиссии добавочных электронов,следовало бы предсказать только образование Ne1+ (вакансияв k-оболочке заполнена в результатерадиационного перехода) и Ne2+ (простой переход Оже), Однако на самомделе наблюдается около 22% Ne3+, около 3% Ne4+ и 0,3% Ne6+. Сходная ситуация должна наблюдаться для атомов О, N и С[20].
Изучался также случай не столь легкого атома Аг (Z= 18) [13, 23]. Полученные результатыможно в известном приближении применить к таким биологически важным атомам, какS (Z= 16)и Р (Z = 15) [20]. При К-ионизации аргона примерно в 40% случаевтеряется пять электронов или более; наиболее вероятна потеря четырехэлектронов. Что касается количества выделившейся энергии, то при К-ионизацииее величина в Аг, S и Р равна соответственно 3,2, 2,5 и 2,1 кэв [24]. Вэтих атомах ионизация L-оболочки такжесопровождается (≈ 100%) одним или несколькими процессами Оже, иногдакомбинированными с «выбросом» электрона. Таким образом, в Аr вероятность ионизации L-оболочки,приводящей к образованию ионов с зарядом три и больше, превосходит 40%.Ионизация L-оболочки падающей частицей обычнозначительно более вероятна, чем ионизация.К-оболочки; исключением служитфотоэлектрический эффект при энергиях фотона, превышающих порог ионизации К-оболочки.Энергии ионизации L-оболочки, конечно, меньше и равны 290—245эв, 190—163 эв и 150—128 эв для Аr, S и Р соответственно [24].
Исследования, проведенные с помощью рентгеновского облучения,дали возможность установить эмпирические правила, посредством которых можнооценить средний заряд, возникающий при образовании вакансий в результатеатомной перестройки в любой оболочке любого изолированного атома [20].
Изолированные молекулы. Можно ожидать, что в молекулах во время конечных стадийперестройки будет осуществляться быстрый внутримолекулярный перенос заряда.Давно известно, что в случаях, когда внутренние вакансии создаются включеннымив молекулу радиоактивными ядрами [4], в ней могут произойти сильные нарушения.Более точная информация была недавно получена в исследованиях Карлсона и Уайта[25] с использованием рентгеновского облучения. Изображенный на рис. 1 спектрзарядов показывает, что при ионизации внутренней оболочки йода в газообразном CH3J нейтральныефрагменты образуются редко (отношение атомарных ионов отражает долю данныхатомов в молекуле). Кроме того, мы видим, что происходит целый ряд распадов, нонаиболее вероятна реакция
CH3J + рентгеновские лучи- С2+ + 3Н+ + J5+ + 10 электронов. (1)
В этом случае три электрона переносятся, по-видимому, из метильнойгруппы к йоду, поскольку следует ожидать, что свободный атом йода имеет заряд+8, так как этот элемент (Z— 53) находится рядом с Хе. Таким образом,два «добавочных» электрона, по-видимому, теряются при каком-то молекулярномпроцессе автоионизации. Примерно за 10~14сек молекулапревращается в крошечный рой положительных ионов, который затем расширяется.Измерялся также, спектр энергий ядер ртдачи. Для C2+40 его максимумнаходится примерно при 40 эв. Для Н+ и J5+ он лежит приблизительно при 34 и 9 эв соответственно. Этиэнергии относятся к области химии «горячих атомов» или «высоких скоростей».Они хорошо согласуются с моделью «кулоновского взрыва». Получены, однако,указания на то, что уже в процессе появления заряда имеет место небольшоерасхождение ионов [25]. Конденсированная среда. Разрушение молекул врезультате эффекта Оже с последующим кулоновским отталкиванием было
качественно рассмотрено еще в 1941 г. [26] (см. также [27]). Заисключением первоначальных переходов, которые, по существу, не зависят отокружающей среды, детали возникновения зарядов в конденсированных средахнеизвестны. В жидкостях разрушения молекул надежно установлены [4].
Что касается действия радиации, то и образовавшиеся многократнозаряженные положительные ионы, и испускаемые электроны ^ участвуют в созданиималеньких химически активных областей возмущений. Первичные испускаемыеэлектроны, так же как и один или несколько оже-электронов, могут иметь довольнобольшую энергию, но в случае легких атомов она не очень велика. Приближенноерассмотрение энергии связи дает для электронов, излучаемых в переходе K-+LL, энергию,примерно равную 500 эв и 250 эв для кислорода и углеродасоответственно. Следует отметить, что эти энергии лежат в области, в которойсечения ионизации электронами особенно велики. К примеру, для оже-электронов изСН4 наблюдаемое значение равно (246,6^0,6) эв [28]. Следуетожидать, что «выброшенные» электроны, а также ряд других обладают в среднемгораздо меньшей энергией.
Как отмечал Платцман [1], тот факт, что при ионизации внутреннейоболочки могут образоваться высокоактивные участки с многочисленнымиионизациями и возбуждениями, дает />
Рис. .1. Спектр зарядов ионов при разрушении йодистого метила[25].
возможностьобъяснить атомные смещения в твердых веществах, облучаемых электронами, в техслучаях, когда величина смещения при прямой передаче импульса очень мала.Необходимое условие осуществления механизмов такого типа состоит в том, чтовремя, требуемое для снятия электронного возбуждения, должно превышатьпримерно 10-13сек, т. е. время, необходимое для смещенияатома. Для постлучевого эффекта при ионизации K-оболочки в диэлектриках это время, по-видимому, можно считать правильным.Некоторые исследования временной зависимости постлучевых эффектов быливыполнены [29] с использованием эффекта Меесбауэра.
В работе [15] подчеркивалось, что многократные ионизации в ионныхкристаллах происходят как в катионах, так и в анионах. Вместе с тем Варлей[30] отметил только пространственную нестабильность аниона, когда знак егозаряда меняется под действием многократной ионизации. Смолуховский и др. [31] рассмотрели модификацию«механизма Варлея» с учетом снятия возбуждения при столкновении междуположительными и отрицательными ионами одних и тех же элементов.
Теоретические значения выходов для ионизации внутренней оболочки. Метод, развитый Дурупом и Платцманом [15],содержит общие указания о способах вычисления абсолютных значений выходов дляионизации внутренних оболочек при полном поглощении падающихмоноэнергетических электронов. Обобщая предложения Харта [32], эти авторыоставили символ Gдля измеряемого выхода и использовали,например, gkдля обозначения теоретически найденногочисла K-ионизации на 100 эв поглощеннойэнергии. Опубликованные ими численные результаты для кристаллов LiF и КСl показывают, что значение gдля ионизации данной внутренней оболочкиатома быстро падает по мере того, как первоначальная энергия электрона Т7,приближается к величине, в 100 раз меньшей соответствующей пороговой энергии(рис. 2). Такая зависимость позволяет осуществить экспериментальную проверкуроли удаления электронов с различных внутренних оболочек при действиирадиации. При наибольших значениях T0 вторичные электроны вносят существенныйвклад в ионизацию K-оболочек даже в случае Cl и К- Поэтому плато на графике gKдля этих атомов можно достичь лишь длясамых больших значений Т0(если оно вообще существует). При Т0— 1 Мэв значения g k<sub/>составляют около 0,16; 0,007; 0,0004 и0,0003 для Li (Z = 3), F (Z= 9), Cl (Z = 17) иК (Z= 19) соответственно. Заметим, однако, что ионизация L-оболочки, по-видимому, сопровождается одним или двумяпереходами Оже для случаев, подобных К и G1, у которых выход (при 1 Мэв) для субоболочек LIи LII, LIII приблизительно равен 20 gKи, 100 gK[15] (данные для других веществ см. ниже).Метод Дурупа и Платцмана применим также к ренгтеновскому и γ-из лучениям,которые воздействуют посредством создаваемых ими электронов. Позднее мы обсудимупрощенные вычисления.
Преобладающее количество электронов малой энергии, образуемыхтяжелыми заряженными частицами; неспособно ионизовать K-оболочку. Вторичные частицы большой энергии встречаются оченьредко [33]. Например, для падающих протонов gKможно рассчитать (см. последний раздел) изсечений ионизации К-оболочки [33, 34] и данных о полной тормознойспособности облучаемого вещества.
Радиационная химия и радиобиология.
Вводные замечания. В первую очередь нас интересуют эффекты облучения, и поэтому мыне будем рассматривать (см. [4], [35]) образование внутриоболочечных вакансий ввеществах с включенными радиоактивными ядрами. Однако последствия образованиявнутриоболочечной вакансии, по существу, не зависят от пути ее образования. Мыуже обсуждали некоторые наблюдаемые и предсказываемые эффекты, вызываемыевнутриоболочечными вакансиями, созданными облучением, а также некоторые теоретическиезначения выходов испускания электронов с внутренних оболочек. В следующемразделе мы обсудим их более подробно.
Вода. В 1950г. Платцман представил результаты вычислений, касающихся вырывания электронов свнутренних оболочек протонами в воде. Его данные остаются заслуживающимдоверия приближением, несмотря на прогресс, достигнутый с тех пор в изучениипроникновения протонов в вещество [33, 34, 36], а результаты, полученные дляводы, примерно совпадают с данными для биологической среды.
Если полная энергия падающих протонов составляет, например, 3 Мэвили 1 Мэв, то доля ее, идущая на выбивание К-электронов кислорода вводе, равна соответственно около 4% и 1%. Общее число К-электронов, вырываемыхиз кислорода, быстро растет с увеличением первоначальной энергии протонов иравно примерно 10 и 80 при 1 и 3 Мэв соответственно. Эти числа соответствуютзначениям gK(О) (выход в воде атомов кислорода сионизированной ^-оболочкой) приблизительно равным 10-3 и 2,7-10-3соответственно. Платцман обнаружил, что даже в случае очень малых выходов такихпроцессов эти события происходят чаще, чем прямая передача «сильного» импульсавсему атому.
/>
Рис. 2. Теоретические значения выхода ионизации K-оболочки LiF и КСl [15].
По оси ординат отложены gk-10n, величины п показаны у кривых.
Однако число дельта-электронов даже с энергиями, превышающими 500эв, по-видимому, больше. Для электронов с энергией выше 50 кэв Дурупи Платцман [16] нашли (предположив, что происходит полное их поглощение) gK(О) для воды порядка 0,01 числа ионизации К-оболочкиатомов кислорода на 100 эв поглощенной энергии. Это означает, что около5% всей поглощенной энергии первоначально должно передаться молекулам воды,атомы кислорода которых содержат внутриоболочечные вакансии. Добавляя этуэнергию к энергии выбитого электрона, получим значительно большую долюпадающей энергии, затраченную на ионизацию К-оболочки кислорода.
Приведенные выше данные о конечном заряде, приобретаемомизолированными атомами и молекулами, указывают, что часто молекулы воды несутбольше двух зарядов, даже если энергетически возможен только один переход Оже(в данном случае в атоме кислорода). Хотя молекулярная связь делает второй переходОже энергетически возможным, появление необходимой вакансии в Li-оболочке, по-видимому, не всегда являетсянаиболее вероятным результатом первого перехода [37]. Нестабильность Н202+и Н2О3+ в газовой фазе подтверждается отсутствием этихионов в спектре масс [38].
В воде и других веществах, состоящих из малых молекул,образованных только легкими атомами, эффекты ионизации внутренних оболочекмогут не играть заметной роли. Тем не менее детальный анализ, подобный анализуПлатцмана [39] для сверхвозбужденных молекул воды, по-видимому, представляетсяинтересным. В льде необычайно большие локальные возмущения подобного типаможно отличить от эффектов ионизации валентных электронов. Например, могутнаблюдаться различия в их термолюминесценции.
Вместе с тем в средних или очень крупных молекулах соответствующеевозмущение будет возникать (по крайней мере в основном) в самой молекуле и,даже если она не содержит атомов тяжелее С, N и О, соответствующая энергияравна приблизительно 300—500 эв. Эта энергия может оказаться особенносущественной, если молекула особо устойчива к воздействиям, сопровождающимсяпередачей малой энергии, или способна репарироваться после таких воздействий.
Углеводороды, белки и нуклеиновые кислоты. В случае полного поглощения электроновбольшой энергии теоретический выход gK(С) для ионизации Х-оболочки углерода,связанного в полиэтилене [16], примерно в 2,5 раза больше выхода gK(О) в воде, что нетрудно объяснить. К-электроныуглерода легче отрываются, и, кроме того, они составляют 25% всех электронов С2Н4,тогда как К-электроны кислорода составляют только 20% от общего их числав воде.
Качественно зависимость gK(С) для полиэтилена от начальной энергииэлектрона Т0совпадает с приведенной в предыдущем разделе.Величины gK(С) равны 0; 0,01; 0,02 и 0,03 призначениях Т0, примерно равных 0,3; 1; 10 кэв и 3 Мэв соответственно.Выход, равный 0,03, означает, что ионизация К-оболочки составляет около 1% отвсех ионизации, включая те, которые производятся электронами, возникающими прикаждой ионизации К-оболочки.
Вычисления Дурупа и Платцмана [16] справедливы также длярентгеновского и γ-излучения при следующих упрощающих предположениях,вполне реальных для многих экспериментов: комптоновские электроны ифотоэлектроны поглощаются полностью, а фотоны, образовавшиеся при комптоновскомрассеянии, не претерпевают дальнейших неупругих столкновений в облучаемомвеществе. Для моноэнергетических фотонов большой энергии gк(С) для полиэтилена получается, как и ожидалось, приблизительнотаким же, как и для электронов большой энергии. Подобным же образом привысоких энергиях gKмедленно уменьшается с уменьшением энергиифотона, но в этом случае график gKпроходит через широкий минимум. Такое поведение отражает возрастающийвклад фотоэлектрического эффекта при низких энергиях .
Результаты вычислений для полиэтилена легко распространяются надругие углеводороды. Специфика углеводорода определяется главным образомотношением числа атомов углерода н общему числу связанных электронов. Выход gK(С) пропорционален этому отношению,которое может меняться приблизительно на 50% от одного углеводорода к другому.Физическое состояние углеводорода, по существу, не влияет на величину gK. Даже если абсолютные значения теоретических выходов малы, они находятсяв соответствии с наблюдаемыми значениями Gдля различных строго эндотермических процессов радиолизаароматических углеводородов. Другие возможные причины следует, конечно,исключить, прежде чем можно будет сказать, что ионизация K-оболочки является преобладающим процессом. Это,по-видимому, будет не легкой задачей. Однако, как указывалось выше, предсказаннаязависимость выходов от энергии падающих частиц вероятно поможет найти один извозможных путей ее решения.
Дуруп и Платцман распространили свои расчеты для электронногооблучения и на некоторые белки. Было найдено, что при небольшой примеси серы gK(S) пренебрежимомало, тогда как по оценке gK(S) составляет менее 10% от суммы значений gKдля С, N и О (последняя величинасоставляет приблизительно 80% от значения gK(С) для полиэтилена). Следовательно, привоздействии электронами, так же как и при воздействии рентгеновским и γ -излучениямибольшой энергии при нормальных условиях, атомы серы не должны заметноувеличивать возможную роль, которую играет ионизация внутренних оболочек вмолекуле белка.
Нуклеиновые кислоты не обсуждались явным образом теми же авторами.Несмотря на относительно большое содержание фосфора, следует ожидать, чтовеличина £# (Р) составит только около 1% от суммы значений gKдля С, N и О. Однако значение gL(P) должнобыть по крайней мере сравнимо с этой величиной. Так как ионизация L-оболочки фосфора почти всегда приводит к переходам Оже,выход многократных ионизации при облучении нуклеиновых кислот (включая эффектОже) может даже, как указывалось выше, превзойти довольно большое значение gK (С), вычисленное для полиэтилена.
Когда дело касается биологических макромолекул, физик вряд лисможет отличить возмущения, вызванные переходами Оже, от эффектов,обусловленных вырыванием валентных электронов. Существуют некоторыеэкспериментальные исследования, которые, по-видимому, имеют отношение к данномувопросу. В этих исследованиях действия рентгеновского излучения авторырассматривают преобладающую ионизацию К-оболочки, которая начинается после того,как энергия фотона превзойдет ее порог.
Уже 15 лет назад Гилд [41] пытался использовать это, чтобы решить,является ли ионизация атомов фосфора более эффективной для инактивациибактериофага Т 1, чем ионизация любой другой молекулы. Его гипотеза неподтвердилась. Манойлов [42] приписывал некоторые наблюдаемые радиационныеповреждения ионизации К-оболочки железа (Z— 26) в цитохромной системе. Недавно Аддинк [43] пытался объяснитьвызванное рентгеновским излучением отщепление жестко связанного цинка (Z = 30) от карбоангидразы результатом возмущения, вызванногопереходом Оже. Однако два последних наблюдения имеют чисто качественныйхарактер, и к тому же Гилд использовал только немо но энергетическоерентгеновское излучение.
Гомбергидр. [44] использовали монохроматические регулируемыеисточники рентгеновского излучения. В их планы входило изучение возможногорадиационного эффекта TsT-резонанса вметаллсодержащих ферментах и в хромосомах с введенными тяжелыми атомами.Положительные предварительные результаты были доложены. Сообщалось также [44] овозрастающей скорости образования F-центровв кристаллах КВr при К-резонансе в Вr(Z = 35). В таком случае следует ожидатьзаметной ионизации К-оболочки калия (Z = 19), а такжеионизации L-оболочки брома, проявляющейся вфлуоресцентном рентгеновском излучении, испускаемом бромом с ионизированной K-оболочкой. Выход K-флуоресценции для этих довольно тяжелых атомов превосходит 50%.
ЛИТЕРАТУРА
1. R.L.Platzman, в сб.: «Symposium on radiobiology», ed. J. J.Nick-son, J. Wiley a. Sons, 1952, Ch. 7.
2. H. В. Ф е д о p e н к о, УФН 68, 481 (1959).
3. С.F. P о w e 1 I, P. F. Fowler, D. H. P e г k i n sfThe study of elementary particles by the photographic method, Perganion Press,1959,
53
4. S. W e x 1 e г, в сб.: «Actions chimiques etbiologiques des radiations», vol. 8, M. Haissinsky (ed4.), Masson, 1965,Ch. 3.
5. G. J. N e a r y, Int. J. Radiation Biol. 9, 477 (1965);J. R e a d, Physics Med. Biol. 2, 258 (1957/58).
6. W. P. McNutly, F. Hutchinson, Arch. Biochem. Biophys. 50, 92 (1954); E. G. P о 1 1 а г d, W. R. G u i Id, F. Hutchinson, R. B. S e t 1 о w, в сб.: «Progressin Biophysics», vol. 5, J. A. V. Butler, J. T. Randall (eds.), Pergamon Press,1955, Ch. 3.
7. P. H о w а г d-F la n d e r s, в сб: «Advances in biological andmedical physics», vol. 6, C. A. Tobias, J. H. Lawrence (eds.), Acad. Press, 1958,p. 553; Т. В r u s t a d, В сб.: «Advancesin biological and medical physics», vol. 8, 1962, p. 161.
8. А. О r e, A. L a r s e n, Radiation Res. 21, 331 (1964).
9. A. M. R a u t h, J. A. Simpson, Radiation Res. 22, 643(1964).
10. F. Hutchinson, Radiation Res., Suppl. 2, 49 (1960).
11. R. L. Platzman, J. Franc k, в сб.: «Symposium on informationtheory in biology», H. P. Yockey, R. L. Platzman, H. Ouastler(eds.), Pergamon Press, 1958, p. 262.
12. L. J. К i e f f e r, G. H. D u nn, Revs. Mod. Phys. 38, 1 (1966).
13. B. L. S с h r a m, A. J. H. В о e r b о m, J. К i s t e m a k e r,Physica 32, 185 (1966); B. L. S с h r a m, Physica 32,197 (1966); B. L. S с h г a m, lonization of noble gases and molecular gases by high energy electrons, Thesis, Univ. of Amsterdam Van Soest, 1966.
14. R. D. R i с h t m у e r, Phys. Rev. 49, 1(1936); F. K. R i с h t m у e r, Revs. Mod. Phys. 9, 391 (1937).
15. J. D u r u p, R. L. Platzman, Disc. Faraday Soc. 31, 156 (1961).
16. J. D u r u p, R. L. P 1 a t z m a n, J. Ghim. Phys., в печати.
17. L. V. S p e n с e r, U. F a n о, Phys. Rev. 93, 1172 (1954).
18. A. J. С о m p t о n, S. K. A 1 1 i s о n, X-rays in theory and experiment, VanNostrand, 1935; E. H. В u r h о p, The Auger effect, Univ. Press, 1952; M. A. L i s t e g a r t e n, The Auger effect, Bull. Akad. Nauk, SSSR, Phys. Ser.24, 1050 (1960); I. Bergstrom, C. N о r d 1 i n g, в сб.: «Alpha-,betha- and gamma-ray spectroscopy», vol. 2, K. Siegbahn (ed.), North-HollandPubl. Co., 1965, Ch. 25.
19. F. P 1 e a s о n t о n, A. H. S n e 1 1, Proc.Roy. Soc. 241 A, 141 (1957).
20. T. A. Carlson, W. E. Hunt, M. О. К r a u s e, Phys. Rev., в печати.
21. Т. А. С а г 1 s о n, M. О. К r a us e, Phys. Rev. 140A, 1057 (1965).
22. T. A. Carlson, личное сообщение.
23. Т. А.С а г 1 s о n, M. О. К r a u s e, Phys. Rev. 137A,1655 (1965).
24. A. H. W a p s t r a, G. J. N e i j g h, R. van L i e s h о u t, Nuclearspectroscopy tables, North-Holland Publ. Co., 1959, p. 77.
25. T. A. Carlson, R. M. White, в сб.: «Symposium on the chemicaleffects of nuclear transformations», vol. 1, Int. Atomic Energy Agency, 1965, p.23; Т. А. С a r 1 s о n, R. M. W h i t e, J. Ghem. Phys. 44, 4510 (1966).
26. D. D e V a u U, W. F. L i b b y, J. Am. Chem. Soc. 63,3216 (1941).
27. E. P. Cooper, Phys. Rev. 61, 1 (1942).
28. W. M e h 1 h о г n, Z. Phys. 160, 247 (1960).
29. G. K. Wertlieim, H. J. Guggenheim, J. Ghem. Phys. 42, 3873 (1965); W. Т г i f t h a u s e r, P. C. Craig, Phys. Rev. Letters 16, 1161 (1966).
30. J. H. 0. Varley, Nature 174, 886 (1954); J. Nuclear Energy 1, 130 (1954); Proc. 1-st Internatl, Conf. peaceful uses atomicenergy, Geneva, 1955, vol. 7, p. 242.
31. R. S m о 1 u с h о w s k i, D. A. W i e g a n d, Disc. Faraday Soc. 31, 151 (1961); R. E. Howard, S. V о s k o, R. S m 0 1 U t h о w s k i, Phys. Rev. 122, 1406 (1961).
32. Б, J, H а г t. J. Chem, Edup, 34,586 (1957),
§3