Реферат: Изучение упругого и неупругого ударов шаров

Министерство образования РФ

Рязанская государственная радиотехническая академия

Кафедра ОиЭФ

Контрольная работа

«ИЗУЧЕНИЕ УПРУГОГО И НЕУПРУГОГО УДАРОВ ШАРОВ»

Выполнил ст. гр. 255

Ампилогов Н. В.

Проверил

Малютин А. Е

Рязань 2002г.


Цель работы: изучение законов сохранения импульса и механической энергии на примере ударного взаимодействия двух шаров; определение средней силы удара, коэффициента восстановления скорости и энергии деформации шаров.

Приборы и принадлежности: установка для изучения упругого и неупругого ударов шаров ФПМ-08.

Элементы теории

Удар (соударение) – это столкновение двух или нескольких тел, при котором взаимодействие длиться очень короткое время. При этом часть энергии данных тел полностью или частично переходит в потенциальную энергию упругой деформации или во внутреннюю энергию тел.

В качестве меры механического взаимодействия тел при ударе вместо ударной силы служит её импульс за время удара.

1)

где <> — средняя сила удара; t – время ударного взаимодействия.

Если импульс изменяется на конечную величину D(m) за время t, то из второго закона динамики следует, что

2)

Тогда <F> можно выразить так

3)


где m1 и m2 – массы взаимодействующих тел; DV1 и DV2 изменение скоростей данных тел при ударе.

Абсолютно упругий удар – это удар при котором механическая энергия тел не переходит в другие механические виды энергии, и кинетическая энергия переходит полностью в потенциальную энергию упругой деформации (затем обратно).

Абсолютно неупругий удар – это удар при котором потенциальной энергии не возникает, кинетическая энергия полностью или частично переходит во внутреннюю энергию. Суммарный импульс данной системы сохраняется, а большая часть кинетической энергии переходит в тепло.

Линяя удара – это линия перпендикулярная поверхностям соударения обоих тел и проходящая через точку касания данных тел при ударе.

Прямой удар – есть удар, при котором вектора скоростей движения центров масс данных тел параллельны линии удара (перед непосредственным взаимодействием).

Центральный удар – это прямой удар, при котором центры масс соударяющихся тел лежат на линии удара.

Косой удар – это удар не являющийся прямым.

В данном случае будем считать, что система шаров на экспериментальной установке является изолированной. Тогда на основании законов сохранения импульса и энергии будет справедлива следующая формула

4)

5) ,

6) где m1 и m2 – массы шаров; , и , — их скорости до и после взаимодействия.


Из (4) и (5) выражаем скорости шаров после столкновения и

7) 7)

В данном случае рассматривался – абсолютно упругий удар. Но в действительности кинетическая энергия тел после соударения становиться меньше их первоначальной энергии на величину, которую можно найти так:

8) ,

где Kс – коэффициент восстановления скорости. Эта часть кинетической энергии тел при ударе преобразуется в их внутреннюю энергию.

Коэффициент восстановления скорости можно найти по следующей формуле:

9)

Если при соударении потеря кинетической энергии отсутствует (Kс = 1), то удар называется абсолютно упругим, а при Kс = 0 абсолютно неупругим. Если же 0 < Kс < 1, то удар является не вполне упругим.

Применительно к соударяющимся шарам, один из которых покоится, формулу (4) можно записать так:

10) , а для абсолютно неупругого удара .


Скорости шаров до и после удара можно определить по формулам:

11) ; 12) ; 13)

где l – расстояние от точки подвеса до центра тяжести шаров (l = 470 ± 10 мм.), a0– угол бросания правого шара, a1 и a2 – углы отскока соответствующих шаров.

Расчётная часть

ti ´10-6 Dti ´10-6 (Dti ´10-6 )2 a1i Da1i a2i Da2i
1 76 -14 196 -0,5° 0,25° 12° -0,2° 0,04°
2 103 13 169 -0,5° 0,25° 13° 0,8° 0,64°
3 96 6 36 0,5° 0,25° 11° -1,2° 1,44°
4 93 3 9 2,5° 13° 0,8° 0,64°
5 82 -8 64 0,5° 0,25° 12° -0,2° 0,04°
90 2,5° 12,2°

После работы с установкой имеем значение следующих величин: (угол бросания правого шара) a0= 15°; (массы правого и левого шаров соответственно) m1 = 112,2 ´ 10-3 кг, m2 = 112,1 ´ 10-3 кг; (длина бифилярных подвесов обоих шаров) l = 470 ´ 10-3 м; (погрешность значения длин бифилярных подвесов) Dl = 0,01 м; (цена деления микросекундометра) ct = 10-6; (цена деления градусных шкал) ca = 0,25°.

При известном среднем арифметическом значении времени найдём погрешность измерения данной величины:


с.

с.

При известных значениях и найдём погрешность их измерения (в радианах, при p = 3,14):

рад.

рад.

рад.

рад.

при Dсл » 0;рад.

при sсл » 0; sa0= sс; ;

рад.

Теперь найдём скорости данных шаров до соударения (V1, V2 ) и их скорости после взаимодействия (U1, U2 ). При этом (скорость левого шара) V2 = 0 т. к. он покоиться до удара. Значения остальных скоростей находят из следующих формул (через l, a и g):

м/с2; м/с2; м/с2 ;

Найдём погрешности вычисления данных скоростей.

м/с.

м/с.

м/с.

По формуле (3) найдём (силу кратковременного взаимодействия шаров) < F >. Учитывая, что DV1 = |U1 — V1 | и DV2 = |U2 – V2 |.

Н.

Н.

Значение силы удара шаров найдём, как действительное значение от < F1 > и < F2 >:

Н.

Найдём погрешность величины < F > по формуле

(погрешность вычисления массы пренебрежимо мала)

Н.

Н.

Н.

Далее по формуле (9) найдём коэффициент восстановления скорости Kс :

; при V2 = 0,

Пользуясь формулой для вычисления погрешности косвенных величин

Найдём DKс. Для получения более точного значения погрешности, используя формулы (11, 12, 13), сведём исходную формулу для вычисления Kс (9) к формуле с аргументом состоящим только из значений прямых измерений (t,a1 ,a2 ).

= 4,6 ´ 10-2

Теперь по формуле (8) вычислим значение энергии деформации шаров DEk :

Дж.

Осталось найти погрешность D(DEK ). При использовании следующей формулы предполагается, что V1 и Kс являются прямыми измерениями.

DEK = 0,17 Дж.

еще рефераты
Еще работы по физике