Реферат: Экспериментальные исследования процесса тепломассообмена и химических реакций углерода с газами

--PAGE_BREAK--В. В. Есиным и Н. Н. Шигаевьш при участии автора сделан эксперимент, из которого выяснено влияние летучих на скорость выгорания измельченных топлив. Опыпы проводились с торфяной пылью с различным выходом летучих (от 13 до 64%). Пыль сжигали в бомбе при изменении давления от 2,68 до 15 ата. Время выгорания определяли.по индикаторной диаграмме с  помощью пьезокварцевого датчика и осциллографа. Экспериментальные кривые зависимости времени τ горения частиц от давления p, соответствуют теоретической зависимости.
Представляют интерес экспериментальные исследования процесса горения отдельной угольной частицы, движущейся в потоке газа. Такого рода опыты проводили Н. И. Сыромятников  и 3.И.Леонтьева. После воспламенения частицы наблюдалось замедление скорости ее движения. Это явление объясняется неравномерным выгоранием частицы, причем наибольшее выгорание получается со стороны, обращенной к потоку воздуха. При этом образующиеся продукты сгорания движутся навстречу кислороду, диффундирующему к поверхности частицы, и создают обратный (так называемый стефановский) поток, в результате чего  получается сила реакции, величина которой определяется из известной теоремы: импульс силы равен изменению количества движения. Эта сила может быть равна нулю только при двух обстоятельствах: симметричном выгорании частицы и образовании.только одного окисла ОС2.
В последнем случае скорость результирующего потока равна нулю, поскольку изменение числа молекул при образовании двуокиси углерода равно нулю.
При симметричном выгорании частицы, что можно предполагать например в случае движения мелких пылинок в потоке воздуха, реактивная сила также отсутствует, поскольку в этом случае результирующая скорость газифицируемых молекул равна нулю или пренебрежимо мала по сравнению со скоростью самой частицы.
 3. И. Леонтьевой были сфотографированы   падающие горящие угольные частицы во встречном потоке воздуха.    Движение горящей угольной частицы в силу изменения ее массы и выделения газообразных продуктов реакции уже не определяется обычным уравнением движения. В этом случае следует применять уравнение движущегося тела переменной массы, выведенное русским ученым И.В. Мещерским.   В. М. Третьяковым  проводились исследования   процесса воспламенения угольной пыли из подмосковного, тощего угля и антрацита, а также из кокса подмосковного и тощего угля из частиц размером от 75 до 105 μ. Скорость воздуха в камере при нормальных условиях составляла 86 см/сек, температура стенок камеры— от 500 до 1100°. Время пребывания частиц определялось по скорости газа в камере при данной   отрегулированной температуре стенок.
2. Теоретические исследования кинетики химических реакций и массообмена пористых углеродных частиц с газами с учетом эндотермической реакции и стефановского течения.
2.1. Кинетика параллельных и последовательных реакций углеродной частицы с газами.
Тепломассообмен (ТМО) твердого или жидкого тела с газами протекает взаимосвязанно с химическими реакциями и фазовыми превращениями (испарение, конденсация), которые являются источниками (стоками) энергии и новых масс газов (продуктов реакции). Появление или исчезновение газовых масс на поверхности твердого тела является причиной появления стефановского течения, направленного в первом случае от поверхности тела, а во втором к поверхности, дополнительно учавствующего в переносе тепла и газообразных компонент [1 — 4]. В целом ряде случаев необходимо учитывать пористую структуру твердого тела и, следовательно, внутреннюю диффузию и кинетику химических реакций на поверхностях пор. Так же необходимо учитывать, что при определенных условиях возможно протекание гомогенных химических реакций в пространстве около частицы. Наилучшим примером является реагирование углерода (графит, электродный уголь, коксы различных топлив) с газами. Известно [1, 5], что на поверхности углерода протекают параллельно экзотермические химические реакции
С+О2 =СО2+<shape id="_x0000_i1029" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image013.wmz» o:><img width=«29» height=«27» src=«dopb110432.zip» v:shapes="_x0000_i1029"> (І),         2С+О2=2СО+<shape id="_x0000_i1030" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image015.wmz» o:><img width=«32» height=«27» src=«dopb110433.zip» v:shapes="_x0000_i1030"> (ІІ),
 а так же последовательная эндотермическая химическая реакция
С+СО2=2СО-<shape id="_x0000_i1031" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image017.wmz» o:><img width=«31» height=«27» src=«dopb110434.zip» v:shapes="_x0000_i1031"> (ІІІ),
где <shape id="_x0000_i1032" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image019.wmz» o:><img width=«31» height=«27» src=«dopb110435.zip» v:shapes="_x0000_i1032">, <shape id="_x0000_i1033" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image021.wmz» o:><img width=«32» height=«27» src=«dopb110433.zip» v:shapes="_x0000_i1033">, <shape id="_x0000_i1034" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image022.wmz» o:><img width=«31» height=«27» src=«dopb110434.zip» v:shapes="_x0000_i1034"> - тепловые эффекты химических реакций (І), (ІІ), (ІІІ), Дж/моль.
В газовой фазе возможно протекание экзотермической гомогенной химической реакции
   2СО+О2=2СО+<shape id="_x0000_i1035" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image023.wmz» o:><img width=«32» height=«27» src=«dopb110436.zip» v:shapes="_x0000_i1035"> (ІV),
где <shape id="_x0000_i1036" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image025.wmz» o:><img width=«32» height=«27» src=«dopb110436.zip» v:shapes="_x0000_i1036">  - тепловой эффект химической реакции (ІV), Дж/моль.
Если скорость гомогенной реакции (ІV) меньше скорости массопереноса (критерий Дамкелера (Damkohier) или критерий Семенова)  <shape id="_x0000_i1037" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image026.wmz» o:><img width=«29» height=«27» src=«dopb110437.zip» v:shapes="_x0000_i1037">< 0.4, то ее влиянием на тепломассообмен твердого тела можно пренебречь [1]
<shape id="_x0000_i1038" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image028.wmz» o:><img width=«245» height=«60» src=«dopb110438.zip» v:shapes="_x0000_i1038">
где d – диаметр углеродной частицы, м; <shape id="_x0000_i1039" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image030.wmz» o:><img width=«27» height=«24» src=«dopb110439.zip» v:shapes="_x0000_i1039"> - предэкспоненциальный множитель, 1/с; <shape id="_x0000_i1040" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image032.wmz» o:><img width=«23» height=«23» src=«dopb110440.zip» v:shapes="_x0000_i1040"> - энергия активации реакции (ІV), Дж/моль; <shape id="_x0000_i1041" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image034.wmz» o:><img width=«21» height=«27» src=«dopb110441.zip» v:shapes="_x0000_i1041"> - температура газовой смеси, К; <shape id="_x0000_i1042" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image036.wmz» o:><img width=«36» height=«24» src=«dopb110442.zip» v:shapes="_x0000_i1042"> - коэффициент диффузии окиси углерода, м2/с; Nu – критерий Нуссельта. Малое значение критерия Семенова определяется экспериментальными условиями, когда частица дополнительно разогревается током высокой частоты или в результате поглощения лазерного излучения и  обдувается холодным  газом [5-7]. Так в [5] частица электродного угля d=1.2 – 1.5 см, нагреваемая током высокой частоты, обдувалась воздухом комнатной температуры (Тg=293 К) со скоростью V=0.6 м/с. В [6-7] приведены экспериментальные и теоретические результаты временных зависимостей температуры и диаметра углеродной частицы, горение которой в воздухе комнатной температуры поддерживается лазерным излучением.
         Проведенный анализ тепломассообмена и кинетики химических реакций (І), (ІІ), (ІІІ) углеродной частицы с газами показал на необходимость учета стефановского течения и позволил получить аналитические выражения качественно верно описывающие влияние условий и свойств на газовый состав продуктов реакции, скорость химического превращения углерода, плотности тепловых и массовых потоков на поверхности частицы [3]. Однако, пренебрежение внутренним реагированием привело к несовпадению экспериментальных и расчетных результатов по скорости химического превращения углеродной частицы при различных ее температурах и диаметрах.
Задачей настоящей работы является выявление роли внутреннего реагирования и стефановского течения в процессах ТМО и химических реакций пористой углеродной частицы с газами с учетом вынужденной и естественной конвекции в зависимости от температуры и диаметра частицы.
Скорость химического превращения углерода в газообразные компоненты определяется скоростью химической реакции на внешней поверхности частицы и внутри частицы на поверхностях пор
<shape id="_x0000_i1043" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image038.wmz» o:><img width=«133» height=«25» src=«dopb110443.zip» v:shapes="_x0000_i1043">,
где <shape id="_x0000_i1044" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image040.wmz» o:><img width=«119» height=«25» src=«dopb110444.zip» v:shapes="_x0000_i1044"> - соответственно, суммарная скорость химического превращения, скорость химического превращения  на поверхности углеродной частицы  и внутри, на поверхностях пор, кг/(м2 с).
Скорость химического превращения углерода на поверхности частицы определяется кинетикой реакций (I), (II) и (III)
<shape id="_x0000_i1045" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image042.wmz» o:><img width=«404» height=«53» src=«dopb110445.zip» v:shapes="_x0000_i1045">,                     (2.1)
<shape id="_x0000_i1046" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image044.wmz» o:><img width=«287» height=«48» src=«dopb110446.zip» v:shapes="_x0000_i1046"><shape id="_x0000_i1047" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image046.wmz» o:><img width=«137» height=«45» src=«dopb110447.zip» v:shapes="_x0000_i1047">, 
<shape id="_x0000_i1048" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image048.wmz» o:><img width=«113» height=«48» src=«dopb110448.zip» v:shapes="_x0000_i1048">,
где <shape id="_x0000_i1049" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image050.wmz» o:><img width=«124» height=«27» src=«dopb110449.zip» v:shapes="_x0000_i1049"> – молярные массы углерода, кислорода, углекислого газа, кг/моль; <shape id="_x0000_i1050" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image052.wmz» o:><img width=«95» height=«27» src=«dopb110450.zip» v:shapes="_x0000_i1050"> – относительные массовые концентрации O2 и CO2 на поверхности частицы; <shape id="_x0000_i1051" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image054.wmz» o:><img width=«19» height=«23» src=«dopb110451.zip» v:shapes="_x0000_i1051">, <shape id="_x0000_i1052" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image056.wmz» o:><img width=«21» height=«23» src=«dopb110452.zip» v:shapes="_x0000_i1052">, <shape id="_x0000_i1053" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image058.wmz» o:><img width=«21» height=«24» src=«dopb110453.zip» v:shapes="_x0000_i1053"> – константы скоростей химических реакций (I), (II), (III), м/с; <shape id="_x0000_i1054" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image060.wmz» o:><img width=«27» height=«24» src=«dopb110454.zip» v:shapes="_x0000_i1054">, <shape id="_x0000_i1055" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image062.wmz» o:><img width=«27» height=«24» src=«dopb110455.zip» v:shapes="_x0000_i1055">, <shape id="_x0000_i1056" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image064.wmz» o:><img width=«28» height=«24» src=«dopb110456.zip» v:shapes="_x0000_i1056"> - предэкспоненциальные множители, м/с; E1, E2, Е3 – энергии активации (I), (II) и (III) реакций, Дж/моль; R – универсальная газовая постоянная, Дж/(моль×К); Т – температура частицы, К; <shape id="_x0000_i1057" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image066.wmz» o:><img width=«31» height=«28» src=«dopb110457.zip» v:shapes="_x0000_i1057">, <shape id="_x0000_i1058" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image068.wmz» o:><img width=«32» height=«27» src=«dopb110458.zip» v:shapes="_x0000_i1058"> - плотность газа при температуре частицы и при Т0=273.15 К, кг/м3.
         Энергии активации и предэкспоненциальные множители реакций (I), (II) и (III) связаны между собой [1]:
<shape id="_x0000_i1059" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image070.wmz» o:><img width=«85» height=«23» src=«dopb110459.zip» v:shapes="_x0000_i1059">; <shape id="_x0000_i1060" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image072.wmz» o:><img width=«343» height=«29» src=«dopb110460.zip» v:shapes="_x0000_i1060">,
где <shape id="_x0000_i1061" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image074.wmz» o:><img width=«9» height=«17» src=«dopb110461.zip» v:shapes="_x0000_i1061">=1 для реакции (I), 2- для реакции (II) и 3- для реакции (III).
Выражение для скорости химического превращения углерода в результате химических реакций на поверхностях пор внутри объёма частицы получается из решения задачи внутренней диффузии и может быть представлено в виде
<shape id="_x0000_i1062" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image076.wmz» o:><img width=«259» height=«55» src=«dopb110462.zip» v:shapes="_x0000_i1062">,   <shape id="_x0000_i1063" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image078.wmz» o:><img width=«93» height=«47» src=«dopb110463.zip» v:shapes="_x0000_i1063">,                            (2)
<shape id="_x0000_i1064" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image080.wmz» o:><img width=«169» height=«41» src=«dopb110464.zip» v:shapes="_x0000_i1064">,                                                 (3)
<shape id="_x0000_i1065" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image082.wmz» o:><img width=«197» height=«56» src=«dopb110465.zip» v:shapes="_x0000_i1065">,        <shape id="_x0000_i1066" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image084.wmz» o:><img width=«125» height=«51» src=«dopb110466.zip» v:shapes="_x0000_i1066">,                              (4)
где <shape id="_x0000_i1067" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image086.wmz» o:><img width=«23» height=«24» src=«dopb110467.zip» v:shapes="_x0000_i1067">-эффективная константа внутреннего реагирования, м/с; Sev — критерий Семенова, определяющий соотношение констант скоростей химических превращений на поверхностях пор и диффузии [8, 9] или отношение радиуса частицы к глубине реакционной зоны, Dv – коэффициент внутренней диффузии кислорода в порах, м2/с; <shape id="_x0000_i1068" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image088.wmz» o:><img width=«13» height=«17» src=«dopb110468.zip» v:shapes="_x0000_i1068"> - глубина реакционной зоны внутреннего реагирования, м, <shape id="_x0000_i1069" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image090.wmz» o:><img width=«20» height=«24» src=«dopb110469.zip» v:shapes="_x0000_i1069"> – удельная поверхность пор, м-1.
         Коэффициент внутренней диффузии выражается через порозность частицы [1, 5]
<shape id="_x0000_i1070" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image092.wmz» o:><img width=«172» height=«56» src=«dopb110470.zip» v:shapes="_x0000_i1070">,                                               (5)
где <shape id="_x0000_i1071" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image094.wmz» o:><img width=«35» height=«27» src=«dopb110471.zip» v:shapes="_x0000_i1071"> - коэффициент диффузии кислорода в воздухе при температуре <shape id="_x0000_i1072" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image096.wmz» o:><img width=«20» height=«24» src=«dopb110472.zip» v:shapes="_x0000_i1072">, м2/с;  <shape id="_x0000_i1073" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image098.wmz» o:><img width=«17» height=«13» src=«dopb110473.zip» v:shapes="_x0000_i1073"> — порозность частицы.
Суммарная скорость химического превращения углеродной частицы и плотность химического тепловыделения
<shape id="_x0000_i1074" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image100.wmz» o:><img width=«437» height=«55» src=«dopb110474.zip» v:shapes="_x0000_i1074">,                  (6)
<shape id="_x0000_i1075" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image102.wmz» o:><img width=«135» height=«25» src=«dopb110475.zip» v:shapes="_x0000_i1075">
<shape id="_x0000_i1076" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image104.wmz» o:><img width=«383» height=«27» src=«dopb110476.zip» v:shapes="_x0000_i1076">,                    (7)
где Q1, Q2 – тепловые эффекты химических реакций (I) и (II), рассчитанные на единицу массы кислорода, Дж/кг; Q3 – тепловой эффект реакции (III), рассчитанный на единицу массы углекислого газа, Дж/кг; <shape id="_x0000_i1077" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image106.wmz» o:><img width=«111» height=«25» src=«dopb110477.zip» v:shapes="_x0000_i1077"> - суммарная плотность химического тепловыделения, на поверхности и внутри частицы, соответственно, Вт/м2.

2.2. Взаимовлияние кинетики химических реакций и массообмена пористых углеродных частиц с газами.
Влияние относительной скорости движения частицы на кинетику химических реакций и тепломассообмен учитывается радиусом приведенной пленки <shape id="_x0000_i1078" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image108.wmz» o:><img width=«16» height=«23» src=«dopb110478.zip» v:shapes="_x0000_i1078">, на поверхности которой задаются параметры невозмущенного потока [1, 2]. Для случая отсутствия вынужденной и естественной конвекций (частица неподвижна относительно газа, Nu=2) радиус приведенной пленки <shape id="_x0000_i1079" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image110.wmz» o:><img width=«16» height=«23» src=«dopb110478.zip» v:shapes="_x0000_i1079"> равен бесконечности. Радиус приведенной пленки уменьшается с увеличением интенсивности естественной и вынужденной конвекций, приближаясь к радиусу частицы <shape id="_x0000_i1080" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image111.wmz» o:><img width=«15» height=«24» src=«dopb110479.zip» v:shapes="_x0000_i1080">. Зависимость <shape id="_x0000_i1081" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image113.wmz» o:><img width=«39» height=«24» src=«dopb110480.zip» v:shapes="_x0000_i1081"> от критерия Нуссельта имеет вид:
<shape id="_x0000_i1082" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image115.wmz» o:><img width=«124» height=«56» src=«dopb110481.zip» v:shapes="_x0000_i1082">                                                       (8)
<shape id="_x0000_i1083" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image117.wmz» o:><img width=«111» height=«48» src=«dopb110482.zip» v:shapes="_x0000_i1083">,                                                         (9)
<shape id="_x0000_i1084" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image119.wmz» o:><img width=«225» height=«40» src=«dopb110483.zip» v:shapes="_x0000_i1084"> ,    [5, 10]
<shape id="_x0000_i1085" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image121.wmz» o:><img width=«109» height=«25» src=«dopb110484.zip» v:shapes="_x0000_i1085">,    <shape id="_x0000_i1086" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image123.wmz» o:><img width=«72» height=«51» src=«dopb110485.zip» v:shapes="_x0000_i1086">,      <shape id="_x0000_i1087" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image125.wmz» o:><img width=«93» height=«27» src=«dopb110486.zip» v:shapes="_x0000_i1087">,      <shape id="_x0000_i1088" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image127.wmz» o:><img width=«52» height=«19» src=«dopb110487.zip» v:shapes="_x0000_i1088">,
<shape id="_x0000_i1089" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image129.wmz» o:><img width=«453» height=«72» src=«dopb110488.zip» v:shapes="_x0000_i1089">,
<shape id="_x0000_i1090" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image131.wmz» o:><img width=«404» height=«55» src=«dopb110489.zip» v:shapes="_x0000_i1090">,
где <shape id="_x0000_i1091" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image133.wmz» o:><img width=«27» height=«21» src=«dopb110490.zip» v:shapes="_x0000_i1091"> <shape id="_x0000_i1092" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image135.wmz» o:><img width=«71» height=«25» src=«dopb110491.zip» v:shapes="_x0000_i1092"> – критерии Рейнольдса, определяющие  суммарную, вынужденную и естественную конвекции; Gr, Pr – критерии Грасгофа и Прандтля; V — относительная скорость частицы, м/с; <shape id="_x0000_i1093" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image137.wmz» o:><img width=«13» height=«15» src=«dopb110492.zip» v:shapes="_x0000_i1093">g – кинематическая вязкость газа, м2/с; g – ускорение свободного падения, м/с2; аg – температуропроводность газовой смеси, м2/с; <shape id="_x0000_i1094" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image139.wmz» o:><img width=«21» height=«27» src=«dopb110493.zip» v:shapes="_x0000_i1094"> - коэффициент теплопроводности газовой смеси, Вт/(м К); <shape id="_x0000_i1095" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image141.wmz» o:><img width=«32» height=«27» src=«dopb110494.zip» v:shapes="_x0000_i1095"> - коэффициент теплопроводности газовой смеси при <shape id="_x0000_i1096" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image143.wmz» o:><img width=«20» height=«24» src=«dopb110472.zip» v:shapes="_x0000_i1096">, Вт/(м К); <shape id="_x0000_i1097" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image144.wmz» o:><img width=«13» height=«21» src=«dopb110495.zip» v:shapes="_x0000_i1097"> - коэффициент массообмена, м/с; <shape id="_x0000_i1098" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image146.wmz» o:><img width=«20» height=«27» src=«dopb110496.zip» v:shapes="_x0000_i1098"> — удельная теплоемкость газовой смеси, Дж/(кг К); <shape id="_x0000_i1099" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image148.wmz» o:><img width=«35» height=«27» src=«dopb110497.zip» v:shapes="_x0000_i1099"> - температура газовой смеси на бесконечном удалении от поверхности частицы, К; <shape id="_x0000_i1100" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image150.wmz» o:><img width=«25» height=«27» src=«dopb110498.zip» v:shapes="_x0000_i1100"> - коэффициент диффузии кислорода в газовой смеси, м2/с; <shape id="_x0000_i1101" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image152.wmz» o:><img width=«15» height=«15» src=«dopb110499.zip» v:shapes="_x0000_i1101"> -  коэффициент теплообмена, Вт/м2 К.
Зависимости относительных массовых концентраций кислорода (<shape id="_x0000_i1102" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image154.wmz» o:><img width=«53» height=«27» src=«dopb110500.zip» v:shapes="_x0000_i1102">), диоксида углерода (<shape id="_x0000_i1103" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image156.wmz» o:><img width=«63» height=«27» src=«dopb110501.zip» v:shapes="_x0000_i1103">), оксида углерода (<shape id="_x0000_i1104" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image158.wmz» o:><img width=«55» height=«24» src=«dopb110502.zip» v:shapes="_x0000_i1104">) и азота (<shape id="_x0000_i1105" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image160.wmz» o:><img width=«56» height=«27» src=«dopb110503.zip» v:shapes="_x0000_i1105">), а так же  скорость стефановского течения (<shape id="_x0000_i1106" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image162.wmz» o:><img width=«35» height=«21» src=«dopb110504.zip» v:shapes="_x0000_i1106">), для <shape id="_x0000_i1107" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image164.wmz» o:><img width=«67» height=«24» src=«dopb110505.zip» v:shapes="_x0000_i1107">, находятся из решений уравнений, в которых левые части представляют потоки масс газообразных компонент через произвольную поверхность радиуса r, а правые – скорости образования или исчезновения масс этих компонент в результате химических реакций
<shape id="_x0000_i1108" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image166.wmz» o:><img width=«408» height=«51» src=«dopb110506.zip» v:shapes="_x0000_i1108">
<shape id="_x0000_i1109" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image168.wmz» o:><img width=«544» height=«56» src=«dopb110507.zip» v:shapes="_x0000_i1109">
                                                                                                                                (10)
<shape id="_x0000_i1110" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image170.wmz» o:><img width=«576» height=«56» src=«dopb110508.zip» v:shapes="_x0000_i1110">,
<shape id="_x0000_i1111" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image172.wmz» o:><img width=«221» height=«51» src=«dopb110509.zip» v:shapes="_x0000_i1111">,
где <shape id="_x0000_i1112" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image174.wmz» o:><img width=«44» height=«24» src=«dopb110510.zip» v:shapes="_x0000_i1112"> – молярная масса угарного газа, кг/моль; <shape id="_x0000_i1113" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image176.wmz» o:><img width=«17» height=«19» src=«dopb110511.zip» v:shapes="_x0000_i1113"> - текущая скорость стефановского течения, м/с.
Предполагая, что коэффициенты диффузии компонент газовой смеси равны <shape id="_x0000_i1114" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image178.wmz» o:><img width=«224» height=«27» src=«dopb110512.zip» v:shapes="_x0000_i1114"> и,  применяя условие, <shape id="_x0000_i1115" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image180.wmz» o:><img width=«197» height=«27» src=«dopb110513.zip» v:shapes="_x0000_i1115">, из (10) получим уравнение неразрывности
        <shape id="_x0000_i1116" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image182.wmz» o:><img width=«432» height=«32» src=«dopb110514.zip» v:shapes="_x0000_i1116">,                  (11)
где Wc определяется формулой (6), <shape id="_x0000_i1117" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image184.wmz» o:><img width=«24» height=«24» src=«dopb110515.zip» v:shapes="_x0000_i1117"> - скорость стефановского течения на поверхности частицы, м/с.
Для решения (10) зададим граничные условия
<shape id="_x0000_i1118" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image186.wmz» o:><img width=«245» height=«27» src=«dopb110516.zip» v:shapes="_x0000_i1118">
и введем безразмерные координаты
                    <shape id="_x0000_i1119" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image188.wmz» o:><img width=«143» height=«52» src=«dopb110517.zip» v:shapes="_x0000_i1119">,          <shape id="_x0000_i1120" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image190.wmz» o:><img width=«153» height=«52» src=«dopb110518.zip» v:shapes="_x0000_i1120">.                         (12)
Учитывая (8) и (9), получим, что безразмерная скорость стефановского течения на поверхности частицы
<shape id="_x0000_i1121" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image192.wmz» o:><img width=«84» height=«51» src=«dopb110519.zip» v:shapes="_x0000_i1121">,
где <shape id="_x0000_i1122" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image194.wmz» o:><img width=«21» height=«27» src=«dopb110520.zip» v:shapes="_x0000_i1122"> - относительные массовые концентрации; j-1 для О2, 2 — СО2, 3 — СО, 4 — N2; <shape id="_x0000_i1123" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image196.wmz» o:><img width=«71» height=«27» src=«dopb110521.zip» v:shapes="_x0000_i1123"> ― относительные массовые концентрации компонент газовой смеси на поверхности частицы и приведенной пленки.
Решение (10) и (11) представим в виде               <shape id="_x0000_i1124" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image198.wmz» o:><img width=«97» height=«51» src=«dopb110522.zip» v:shapes="_x0000_i1124"><shape id="_x0000_i1125" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image200.wmz» o:><img width=«83» height=«45» src=«dopb110523.zip» v:shapes="_x0000_i1125"> или <shape id="_x0000_i1126" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image202.wmz» o:><img width=«229» height=«45» src=«dopb110524.zip» v:shapes="_x0000_i1126">               (13)
         Скорость химического превращения углерода в газообразные компоненты может оказывать влияние на интенсивность теплообмена поверхности частицы с газом. Для определения плотности теплового потока, характеризующего теплообмен частицы с газом, воспользуемся предположением о квазистационарности поля температуры газовой фазы и частицы. В этом случае  (<shape id="_x0000_i1127" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image204.wmz» o:><img width=«61» height=«27» src=«dopb110525.zip» v:shapes="_x0000_i1127">) тепловой поток через произвольную поверхность радиуса <shape id="_x0000_i1128" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image206.wmz» o:><img width=«12» height=«15» src=«dopb110526.zip» v:shapes="_x0000_i1128"> является постоянным и равен произведению плотности теплового потока на поверхность частицы.
<shape id="_x0000_i1129" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image208.wmz» o:><img width=«267» height=«53» src=«dopb110527.zip» v:shapes="_x0000_i1129">.
С учетом уравнения неразрывности (11) представим в виде <shape id="_x0000_i1130" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image210.wmz» o:><img width=«195» height=«56» src=«dopb110528.zip» v:shapes="_x0000_i1130">.
Задавая граничные условия <shape id="_x0000_i1131" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image212.wmz» o:><img width=«141» height=«27» src=«dopb110529.zip» v:shapes="_x0000_i1131">,  <shape id="_x0000_i1132" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image214.wmz» o:><img width=«117» height=«27» src=«dopb110530.zip» v:shapes="_x0000_i1132"> и безразмерные координаты в виде (12), решение представим в аналогичном (13) виде
<shape id="_x0000_i1133" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image216.wmz» o:><img width=«173» height=«52» src=«dopb110531.zip» v:shapes="_x0000_i1133">,    <shape id="_x0000_i1134" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image218.wmz» o:><img width=«241» height=«45» src=«dopb110532.zip» v:shapes="_x0000_i1134">.
При <shape id="_x0000_i1135" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image220.wmz» o:><img width=«39» height=«24» src=«dopb110533.zip» v:shapes="_x0000_i1135"> выражение для <shape id="_x0000_i1136" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image222.wmz» o:><img width=«31» height=«27» src=«dopb110534.zip» v:shapes="_x0000_i1136"> получим в виде
<shape id="_x0000_i1137" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image224.wmz» o:><img width=«215» height=«45» src=«dopb110535.zip» v:shapes="_x0000_i1137">.
Так как <shape id="_x0000_i1138" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image226.wmz» o:><img width=«52» height=«23» src=«dopb110536.zip» v:shapes="_x0000_i1138">, то, представляя <shape id="_x0000_i1139" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image228.wmz» o:><img width=«165» height=«41» src=«dopb110537.zip» v:shapes="_x0000_i1139">, из последнего выражения получим возможность выразить <shape id="_x0000_i1140" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image222.wmz» o:><img width=«31» height=«27» src=«dopb110534.zip» v:shapes="_x0000_i1140"> в виде суммы плотностей тепловых потоков за счет теплообмена и стефановского течения
<shape id="_x0000_i1141" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image230.wmz» o:><img width=«236» height=«41» src=«dopb110538.zip» v:shapes="_x0000_i1141">
или
<shape id="_x0000_i1142" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image232.wmz» o:><img width=«256» height=«45» src=«dopb110539.zip» v:shapes="_x0000_i1142">.
         Получено, что плотность теплового потока  <shape id="_x0000_i1143" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image222.wmz» o:><img width=«31» height=«27» src=«dopb110534.zip» v:shapes="_x0000_i1143"> в основном определяется теплообменом, а стефановкое течение оказывает не значительное влияние, таким образом, плотностью теплового потока за счет стефановского течения можно пренебречь.
Подставив (13) в левые части уравнений (10) и, полагая <shape id="_x0000_i1144" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image234.wmz» o:><img width=«37» height=«24» src=«dopb110540.zip» v:shapes="_x0000_i1144"> получим систему уравнений, которая совместно с (11) позволяет найти <shape id="_x0000_i1145" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image236.wmz» o:><img width=«179» height=«27» src=«dopb110541.zip» v:shapes="_x0000_i1145"> и <shape id="_x0000_i1146" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image238.wmz» o:><img width=«20» height=«23» src=«dopb110542.zip» v:shapes="_x0000_i1146">
<shape id="_x0000_i1147" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image240.wmz» o:><img width=«420» height=«49» src=«dopb110543.zip» v:shapes="_x0000_i1147">,
<shape id="_x0000_i1148" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image242.wmz» o:><img width=«556» height=«52» src=«dopb110544.zip» v:shapes="_x0000_i1148">,
(14)
<shape id="_x0000_i1149" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image244.wmz» o:><img width=«589» height=«51» src=«dopb110545.zip» v:shapes="_x0000_i1149">,
<shape id="_x0000_i1150" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image246.wmz» o:><img width=«256» height=«49» src=«dopb110546.zip» v:shapes="_x0000_i1150">.
Обозначив <shape id="_x0000_i1151" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image248.wmz» o:><img width=«153» height=«27» src=«dopb110547.zip» v:shapes="_x0000_i1151">, из (14) выразим поверхностные концентрации компонент через <shape id="_x0000_i1152" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image250.wmz» o:><img width=«20» height=«23» src=«dopb110542.zip» v:shapes="_x0000_i1152">
<shape id="_x0000_i1153" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image251.wmz» o:><img width=«309» height=«52» src=«dopb110548.zip» v:shapes="_x0000_i1153">,                             (15)
<shape id="_x0000_i1154" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image253.wmz» o:><img width=«460» height=«52» src=«dopb110549.zip» v:shapes="_x0000_i1154">,                  (16)
<shape id="_x0000_i1155" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image255.wmz» o:><img width=«545» height=«56» src=«dopb110550.zip» v:shapes="_x0000_i1155">,      (17)
<shape id="_x0000_i1156" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image257.wmz» o:><img width=«171» height=«27» src=«dopb110551.zip» v:shapes="_x0000_i1156">.                                          (18)
Подставляя (15) и (16) в первое и второе уравнения  системы (10) при r=rs, получим трансцендентное уравнение для определения безразмерной скорости стефановского течения на поверхности частицы
<shape id="_x0000_i1157" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image259.wmz» o:><img width=«536» height=«109» src=«dopb110552.zip» v:shapes="_x0000_i1157">        (19)
Численные расчеты показывают, что <shape id="_x0000_i1158" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image261.wmz» o:><img width=«20» height=«23» src=«dopb110542.zip» v:shapes="_x0000_i1158"><<1. С учетом линейного приближения <shape id="_x0000_i1159" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image262.wmz» o:><img width=«117» height=«23» src=«dopb110553.zip» v:shapes="_x0000_i1159"> и, полагая, что <shape id="_x0000_i1160" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image264.wmz» o:><img width=«84» height=«27» src=«dopb110554.zip» v:shapes="_x0000_i1160">, из (19) получим, что безразмерная скорость стефановского течения и, следовательно, скорость химического превращения углеродной частицы имеют следующий вид:
<shape id="_x0000_i1161" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image266.wmz» o:><img width=«180» height=«52» src=«dopb110555.zip» v:shapes="_x0000_i1161">,                                          (20)
<shape id="_x0000_i1162" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image268.wmz» o:><img width=«92» height=«27» src=«dopb110556.zip» v:shapes="_x0000_i1162">,
<shape id="_x0000_i1163" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image270.wmz» o:><img width=«243» height=«52» src=«dopb110557.zip» v:shapes="_x0000_i1163">,                                    (21)
<shape id="_x0000_i1164" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image272.wmz» o:><img width=«400» height=«69» src=«dopb110558.zip» v:shapes="_x0000_i1164">,                    (22)
где <shape id="_x0000_i1165" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image274.wmz» o:><img width=«33» height=«25» src=«dopb110559.zip» v:shapes="_x0000_i1165"> - скорость стефановского течения при протекании химической реакции в кинетической области, <shape id="_x0000_i1166" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image276.wmz» o:><img width=«31» height=«24» src=«dopb110560.zip» v:shapes="_x0000_i1166"> — число Семенова, диффузионно-кинетическое соотношение.
Подставляя (20) в (15) при <shape id="_x0000_i1167" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image278.wmz» o:><img width=«20» height=«27» src=«dopb110561.zip» v:shapes="_x0000_i1167">=1, получим связь <shape id="_x0000_i1168" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image280.wmz» o:><img width=«41» height=«27» src=«dopb110562.zip» v:shapes="_x0000_i1168"> с <shape id="_x0000_i1169" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image282.wmz» o:><img width=«49» height=«27» src=«dopb110563.zip» v:shapes="_x0000_i1169"> в явном виде
<shape id="_x0000_i1170" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image284.wmz» o:><img width=«177» height=«32» src=«dopb110564.zip» v:shapes="_x0000_i1170">.                                           (23)
В предположении, что <shape id="_x0000_i1171" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image286.wmz» o:><img width=«300» height=«27» src=«dopb110565.zip» v:shapes="_x0000_i1171">, аналогичным образом из (16), (17), (18) находим поверхностные концентрации <shape id="_x0000_i1172" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image288.wmz» o:><img width=«65» height=«23» src=«dopb110566.zip» v:shapes="_x0000_i1172"> и <shape id="_x0000_i1173" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image290.wmz» o:><img width=«25» height=«23» src=«dopb110567.zip» v:shapes="_x0000_i1173">
                         <shape id="_x0000_i1174" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image292.wmz» o:><img width=«247» height=«52» src=«dopb110568.zip» v:shapes="_x0000_i1174">                                     (24)
                    <shape id="_x0000_i1175" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image294.wmz» o:><img width=«355» height=«56» src=«dopb110569.zip» v:shapes="_x0000_i1175">                           (25)
                                    <shape id="_x0000_i1176" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image296.wmz» o:><img width=«175» height=«25» src=«dopb110570.zip» v:shapes="_x0000_i1176">                                           (26)
Используя формулы (23) и (24), проведем анализ влияния температуры на <shape id="_x0000_i1177" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image298.wmz» o:><img width=«200» height=«27» src=«dopb110571.zip» v:shapes="_x0000_i1177">  и, следовательно, на <shape id="_x0000_i1178" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image300.wmz» o:><img width=«29» height=«24» src=«dopb110572.zip» v:shapes="_x0000_i1178"> и <shape id="_x0000_i1179" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image302.wmz» o:><img width=«27» height=«24» src=«dopb110573.zip» v:shapes="_x0000_i1179">.
При невысоких температурах и диаметрах частицы, для которых (<shape id="_x0000_i1180" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image304.wmz» o:><img width=«57» height=«25» src=«dopb110574.zip» v:shapes="_x0000_i1180">, <shape id="_x0000_i1181" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image306.wmz» o:><img width=«183» height=«53» src=«dopb110575.zip» v:shapes="_x0000_i1181">, <shape id="_x0000_i1182" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image308.wmz» o:><img width=«60» height=«51» src=«dopb110576.zip» v:shapes="_x0000_i1182">), то есть реализуется кинетическая область протекания химических реакций.
Учитывая, что при этих условиях (3) приймет вид <shape id="_x0000_i1183" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image310.wmz» o:><img width=«123» height=«52» src=«dopb110577.zip» v:shapes="_x0000_i1183">, при этом <shape id="_x0000_i1184" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image312.wmz» o:><img width=«71» height=«48» src=«dopb110578.zip» v:shapes="_x0000_i1184">.
Подставляя (23) и (24) в (6), получим, что для кинетической области
<shape id="_x0000_i1185" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image314.wmz» o:><img width=«317» height=«56» src=«dopb110579.zip» v:shapes="_x0000_i1185">,                              (27)
<shape id="_x0000_i1186" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image316.wmz» o:><img width=«109» height=«27» src=«dopb110580.zip» v:shapes="_x0000_i1186">,    <shape id="_x0000_i1187" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image318.wmz» o:><img width=«284» height=«59» src=«dopb110581.zip» v:shapes="_x0000_i1187">,
<shape id="_x0000_i1188" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image320.wmz» o:><img width=«293» height=«57» src=«dopb110582.zip» v:shapes="_x0000_i1188">,
<shape id="_x0000_i1189" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image322.wmz» o:><img width=«231» height=«56» src=«dopb110583.zip» v:shapes="_x0000_i1189">,
<shape id="_x0000_i1190" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image324.wmz» o:><img width=«301» height=«52» src=«dopb110584.zip» v:shapes="_x0000_i1190">.                                (28)
Т.е. при протекании реакции в кинетической области <shape id="_x0000_i1191" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image302.wmz» o:><img width=«27» height=«24» src=«dopb110573.zip» v:shapes="_x0000_i1191"> и <shape id="_x0000_i1192" type="#_x0000_t75" o:ole=""><imagedata src=«24473.files/image326.wmz» o:><img width=«29» height=«24» src=«dopb110572.zip» v:shapes="_x0000_i1192"> определяются внутренним реагированием и увеличиваются с ростом температуры по аррениусовской зависимости и не зависят от относительной скорости движения частицы. При этом химической реакцией (III) можно пренебречь. Это подтверждается экспериментальными данными [5].
    продолжение
--PAGE_BREAK--