Реферат: Лэти» радиотехнические цепи и сигналы лабораторный практикум санкт-Петербург Издательство спбгэту «лэти» 2003

Министерство образования РФ




Санкт-Петербургский государственный

электротехнический университет «ЛЭТИ»




РАДИОТЕХНИЧЕСКИЕ

ЦЕПИ И СИГНАЛЫ


ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ


Санкт-Петербург

2003

Министерство образования РФ




Санкт-Петербургский государственный

электротехнический университет «ЛЭТИ»




РАДИОТЕХНИЧЕСКИЕ

^ ЦЕПИ И СИГНАЛЫ


ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ


Санкт-Петербург

Издательство СПбГЭТУ «ЛЭТИ»

2003

УДК 621.396

ББК З 841я7

Р15


Авторы: О. Ю. Абрамов, Ю. Г. Антонов, С. А. Баруздин, А. А. Данилин, М. В. Дмитрюк, М. Т. Иванов, А. Д. Корнеев, А. С. Кривоногов, Ю. Е. Лавренко, Д. О. Москалец, А. Б. Натальин, К. П. Наумов, А. Б. Сергиенко, Д. А. Токарев, В. Н. Ушаков.


Радиотехнические цепи и сигналы: Лабораторный практикум. СПб.: Изд-во СПбГЭТУ «ЛЭТИ», 2003. 120 с.


Представлены описания 12 лабораторных работ, выполняемых при изучении курсов цикла «Радиотехнические цепи и сигналы».

Предназначен для студентов факультета радиотехники и телекоммуникаций направлений 550400, 551100, 552500 и специальностей 200700, 200800, 201200, 201400, 201600, а также для студентов факультета электроники направления 550700 и специальности 200300.


Рецензенты: кафедра ФиТОР СПбГААП;

доц. В. М. Москалев (ВИКА им. А. Ф. Можайского).


Утверждено

редакционно-издательским советом университета

в качестве учебного пособия


ISBN 5-7629-0543-8  СПбГЭТУ «ЛЭТИ», 2003
^ 1. Исследование спектров периодических последовательностей импульсов
Цель работы — изучение взаимосвязи структуры сигнала и его спектра на примере анализа периодических последовательностей видео- и радиоимпульсов.
^ 1.1. Теоретические сведения
Гармонический анализ периодических сигналов. Из курса высшей математики известно, что сигнал s(t) (рис. 1.1), имеющий период T и удов­ле­тво­ря­ю­щий на этом периоде условиям Дирихле 1, как правило, выполняющимся в отношении физически реализуемых сигналов, может быть представлен в виде ряда Фурье

, (1.1)

где

; ; ;

.



Рис. 1.1

Здесь a0, an и bn — коэффициенты разложения, n — круговая частота гармонического колебания с номером n, fn — его линейная частота. В радиотехнической практике более удобной является следующая форма записи соотношения (1.1):

, (1.2)

где ; . Из выражения (1.2) следует, что рассматриваемый периодический сигнал s(t) может быть представлен в виде суммы бесконечно большого числа гармонических составляющих, частоты которых кратны значению 1 = 2/T. Постоянная составляющая a0/2 при этом может рассматриваться как гармоника с нулевой частотой, амплитудой |a0|/2 и начальной фазой 0 или  (в зависимости от знака a0). Представление (1.2) называется вещественной формой ряда Фурье. Совокупность коэффициентов |a0|/2 и An (n = 1, 2, 3, …) образует амплитудный, а n — фазовый спектры периодического сигнала s(t). Возможный их вид изображен на рис. 1.2, а, б соответственно.



Рис. 1.2

Используя в выражении (1.2) экспоненциальное представление функции cos() по формуле Эйлера, легко получить соотношение

. (1.3)

Включив в область изменения n целую отрицательную полуось и приняв, что для n  0 справедливы равенства ; и , формулу (1.3) можно записать в компактном виде

. (1.4)

Наконец, обозначив в соотношении (1.4) через и приняв , окончательно получим

. (1.5)

Представление (1.5) называется комплексной формой ряда Фурье и, по существу, является разложением вещественного периодического сигнала s(t) в ряд по экспоненциальным функциям с мнимым показателем. Целесообразность введения комплексной формы ряда Фурье обусловлена удобством выполнения математических преобразований при работе со спектрами сигналов. При этом амплитудный и фазовый спектры ( и соответственно) периодического сигнала определены на всей вещественной оси частот. Возможный вид амплитудного спектра приведен, в частности, на рис. 1.3.



Рис. 1.3

Следует отметить, что значения коэффициентов могут быть легко вычислены непосредственно по формуле

. (1.6)

Таким образом, периодический сигнал s(t), удовлетворяющий условиям Дирихле, имеет линейчатый (дискретный) спектр, расположенный в области неотрицательных частот при использовании вещественной формы ряда Фурье и определенный на всей действительной частотной оси в случае его комплексного представления.

Гармонический анализ непериодических сигналов. Известное из математики обобщение разложения периодического сигнала в ряд Фурье на случай непериодического сигнала s(t) (рис. 1.4) приводит к следующему результату:

, (1.7)




Рис. 1.4
где  — спектральная функция сигнала s(t), вычисляемая путем прямого преобразования Фурье, а именно:

. (1.8)

Соотношение (1.7) называется обратным преобразованием Фурье. Установлено, что приведенные выражения (1.7) и (1.8) справедливы, если сигнал s(t) на любом конечном интервале времени удовлетворяет условиям Дирихле и является абсолютно интегрируемым на всей временной оси, т. е.

.

Спектральная функция сигнала s(t) является в общем случае комплексной и может быть записана в экспоненциальной форме

,

где  — амплитудный, а  — фазовый спектры сигнала s(t). Из формулы (1.8) следует, что

.




Рис. 1.5
Поскольку первое и второе слагаемые в данном соотношении являются соответственно четной и нечетной функциями частоты, становится очевидным, что амплитудный спектр есть четная, а фазовый — нечетная функции частоты. Возможные структуры этих спектров представлены на рис. 1.5, а, б соответственно. С использованием указанных свойств спектральной функции выражение (1.7) может быть записано в виде

.

Последнее соотношение наглядно иллюстрирует «физический» смысл спектральной функции : из него следует, что сигнал s(t), удовлетворяющий названным условиям, может быть представлен в виде суммы бесконечно большого числа гармонических составляющих, частоты которых непрерывно заполняют интервал от 0 до , начальные фазы задаются функцией , а амплитуды являются бесконечно малыми и их частотная зависимость описывается законом .

Итак, непериодические сигналы характеризуются непрерывным (сплошным) спектром, причем амплитудный спектр является четной, а фазовый — нечетной функциями частоты.

Связь между спектрами одиночного импульса и периодической последовательности импульсов. Пусть задан одиночный импульсный сигнал s(t) (см. рис. 1.4) со спектральной функцией . Пусть имеется также периодическая последовательность импульсов , сформированная путем повторения исходного импульсного сигнала s(t) с периодом Т (см. рис. 1.1, не обращая внимания на обозначение оси ординат). Комплексный спектр периодического сигнала , согласно соотношению (1.5), характеризуется набором коэффициентов , n  , . Ответ на вопрос о связи между спектральной функцией сигнала s(t) и комплексным спектром периодической последовательности имеет важный практический смысл. Указанная связь легко устанавливается. Действительно, с учетом выражений (1.1), (1.2), (1.5) и (1.8) можно записать следующее:



Данные соотношения свидетельствуют о том, что значения комплексного спектра периодического сигнала с точностью до постоянного (размерного) коэффициента 1/^ Т совпадают с отсчетами спектральной функции исходного одиночного импульса s(t), взятыми на соответствующих частотах. Другими словами, огибающие амплитудного и фазового дискретных спектров периодического сигнала совпадают по форме с амплитудным и фазовым непрерывными спектрами исходного одиночного импульсного сигнала, что иллюстрируется на рис. 1.6, а, б.



Рис. 1.6

Спектры радиосигналов с амплитудной модуляцией (АМ). Пусть задан некий сигнал A(t)  0 (рис. 1.7) со спектральной функцией , модуль которой изображен на рис. 1.8.



Рис. 1.7 Рис. 1.8

Сигнал s(t) вида A(t) cos(0t + 0), где 0 и 0 — круговая частота и начальная фаза некоторого гармонического колебания, называется радиосигналом с АМ, осуществляемой по закону A(t). При этом, как правило, несущая частота 0 радиосигнала s(t) существенно превосходит эффективную ширину спектра модулирующего сигнала A(t), называемого часто видеосигналом. Возможная структура радиосигнала s(t) изображена на рис. 1.9. Его спектральная функция легко вычисляется:

(1.9)



Рис. 1.9 Рис. 1.10

Учитывая сделанное предположение о соотношении частоты и ширины спектра видеосигнала A(t), полученное выражение удобно записать в следующей форме:



Такая запись позволяет утверждать, что при выполнении указанных условий спектральная функция радиосигнала с АМ пропорциональна спектральной функции исходного видеосигнала, смещенной вдоль частотной оси на значение несущей частоты. Амплитудный спектр радиосигнала s(t) представлен на рис. 1.10.

В случае АМ периодическим видеосигналом для нахождения спектра соответствующего радиосигнала удобно воспользоваться вещественной формой ряда Фурье. Пусть модулирующий сигнал имеет вид

.

Тогда радиосигнал s(t) может быть записан в следующей форме:



которая наглядно отражает спектральный состав АМ-радиосигнала s(t), представленный в области положительных частот. Возможные структуры амплитудных спектров видео- и радиосигналов sп(t) и s(t) изображены на рис. 1.11, а, б соответственно.



Рис. 1.11

Как легко видеть, характер трансформации спектра при АМ периодическим видеосигналом по существу не отличается от предыдущего случая.
^ 1.2. Описание лабораторной установки
Структурная схема лабораторной установки, необходимой для проведения измерений, представлена на рис. 1.12.



Рис. 1.12

В ее состав входят генератор прямоугольных импульсов 1, амплитудный модулятор 2, осциллограф 3, анализатор спектра 4 и генератор гармонического сигнала 5. Периодическая последовательность прямоугольных видеоимпульсов снимается с выхода генератора 1, а с выхода амплитудного модулятора 2 снимается последовательность радиоимпульсов с прямоугольной огибающей при подаче на его входы периодической последовательности видеоимпульсов (от генератора 1) и высокочастотного гармонического колебания с выхода генератора стандартных сигналов 5. Переключатель S позволяет выбирать для исследования видео- или радиоимпульсы.
^ 1.3. Задание и указания к выполнению работы
Исследование спектров периодических последовательностей видеоимпульсов.

1. Подать на входы осциллографа и анализатора спектра периодическую последовательность видеоимпульсов. Длительность импульса  следует выбрать равной 10 мкс и регулировкой частоты повторения сигнала fп = 1/T установить период последовательности, соответствующий скважности q = 6 (q = T/). Для контроля параметров последовательности и формы сигнала необходимо использовать осциллограф. Далее путем настройки анализатора спектра следует добиться на его экране четкого изображения гармоник анализируемого сигнала. Затем необходимо измерить зависимость амплитуды гармоники An от ее номера n. При этом рассмотрению подлежат значения n = 1, 2, 3, …, 10 (постоянная составляющая сигнала, или гармоника нулевой частоты, в настоящей работе не исследуется). Для упрощения измерений значения амплитуд An можно оценивать непосредственно по шкале, расположенной на экране прибора. Чтобы несколько повысить характерную для такого метода измерений невысокую точность, рекомендуется путем регулировки чувствительности анализатора спектра установить уровень наибольшей амплитуды гармоник (n = 1) соответствующим полной высоте шкалы прибора. Результаты измерений полезно свести в таблицу.

2. Аналогичные измерения следует выполнить для случаев периодических последовательностей видеоимпульсов с другими значениями скважности, а именно: q = 4,5; 3,5; 2. Изменение скважности при этом необходимо осуществлять, варьируя период последовательности при значении  = 10 мкс.

Исследование спектров последовательностей радиоимпульсов.

1. Подать на входы осциллографа и анализатора спектра последовательность радиоимпульсов, сформированную на выходе амплитудного модулятора. При этом несущая частота сигнала f0 берется равной 2,5 МГц, а длительность импульса  остается прежней (10 мкс). Путем настройки анализатора спектра добиться на его экране четкого изображения гармоник анализируемого сигнала.

2. Радиосигналы с амплитудной модуляцией исследуются лишь для двух значений скважности (6 и 3,5 или 4,5 и 2). Цель измерений, выполняемых с помощью анализатора спектра, как и в предыдущем случае, заключается в определении структуры амплитудного спектра анализируемых сигналов. При этом в результате измерений удобно составить аналогичную таблицу для n = 1, 2, 3, ..., 10, считая центральную частоту спектра радиосигнала соответствующей n = 0. Поскольку в настоящей работе не исследуется изменение абсолютного уровня амплитуд гармоник при переходе от одного сигнала к другому, по-прежнему всякий раз целесообразно регулировать чувствительность прибора, используя всю высоту шкалы сетки на экране.

Исследование соотношения между длительностью сигнала и шириной его спектра.

1. Получить на экране анализатора спектра спектр последовательности радиоимпульсов со следующими параметрами:  = 10 мкс, f0 = 2,5 МГц, q = 6.

2. Измерить ширину спектра по уровню нулей его главного лепестка, не прибегая при этом ни к каким расчетам и не пользуясь соответствующими метками, имеющимися в анализаторе спектра. Для решения этой задачи должен быть использован только высокочастотный генератор.

3. Уменьшить вдвое длительность импульса  и повторно измерить ширину спектра полученного сигнала в соответствии с прежним критерием.

Исходную длительность импульса и результаты измерений необходимо записать. Кроме того, следует зарисовать структуру амплитудного спектра в данном случае, обратив внимание на форму его огибающей. Интересно пронаблюдать за изменениями в структуре анализируемого спектра при увеличении периода повторения радиоимпульсов.
^ Содержание отчета
Отчет по работе должен включать в себя следующие материалы:

табличное и графическое представления амплитудных спектров периодических последовательностей видеоимпульсов с параметрами  и q = 6; 4,5; 3,5; 2 (n = 1, 2, 3, …, 10);

таблицы и графики амплитудных спектров последовательностей радиоимпульсов с параметрами , f0 и q = 6; 3,5 или 4,5; 2 (n = 1, 2, 3, …, 10).

Перечисленные графики амплитудных спектров строятся на основе экспериментальных данных. При их построении необходимо выполнить нормировку значений амплитуд спектральных составляющих по отношению к гармонике с номером n = 1.

Для сопоставления полученных экспериментальных результатов с расчетными значениями необходимо выполнить следующее:

определить значения амплитуд и фаз спектральных составляющих (n = 1, 2, 3, …, 10) периодических последовательностей прямоугольных видеоимпульсов с параметрами  и q = 6; 3,5 или 4,5; 2, используя с этой целью соотношения (1.2) и (1.4)–(1.6); при этом для упрощения расчетов рекомендуется рассмотреть последовательность, описываемую четной функцией;

нанести на экспериментальные графики амплитудных спектров последовательностей видеоимпульсов соответствующие расчетные значения, осуществив их аналогичную нормировку.

Кроме того, следует построить графики рассчитанных фазовых спектров (2 случая), а также необходимо привести результаты измерений ширины спектра сигнала при различной длительности импульсов с соответствующими выводами.
^ Контрольные вопросы
Как изменяются амплитудный и фазовый спектры импульсного сигнала при его задержке?

Как связаны между собой спектральная функция одиночного импульса и спектр периодической последовательности, порожденной данным импульсом?

У периодического сигнала изменилась полярность. Что произойдет с его спектром?

Изменится ли выражение (1.9), если нарушить принятое при его выводе условие А(t)  0 и считать сигнал А(t) биполярным?

Как будет выглядеть сигнал типа «меандр» без первой гармоники?

Чем отличаются амплитудные спектры двух последовательностей прямоугольных импульсов с одинаковыми периодами повторения T и длительностями импульсов, равными  и T – ?

Найти период сигнала, спектр которого изображен на рисунке:



а б

Укажите вариант скважности периодической последовательности видеоимпульсов, для которой присутствуют все гармоники в спектре.

Опишите все изменения, происходящие со спектром периодической последовательности прямоугольных импульсов при следующем изменении ее параметров:

а) длительность импульсов увеличилась в два раза, все остальные параметры остались без изменений;

б) период следования импульсов увеличился в два раза, все остальные параметры остались без изменений;

в) длительность и период следования импульсов одновременно уменьшились в два раза, амплитуда осталась без изменений;

г) длительность импульсов уменьшилась в два раза, их амплитуда увеличилась в два раза, а период следования остался без изменений.

Что понимают под шириной спектра периодической последовательности видео (радио)импульсов? От чего она зависит?

Зависит ли ширина спектра от скважности периодической последовательности импульсов?

Дана периодическая последовательность прямоугольных видеоимпульсов с амплитудой ^ U, длительностью импульсов  и периодом Т = 2. Изобразить сравнительные графики модуля спектра заданной последовательности и последовательности, в которой каждый второй видеоимпульс заменен радиоимпульсом с теми же амплитудой и длительностью и частотой заполнения .
^ 2. ГАРМОНИЧЕСКИЙ СИНТЕЗ СИГНАЛОВ
Цель работы — изучение процедуры синтеза периодических сигналов с помощью ограниченного числа гармонических колебаний.
^ 2.1. Теоретические сведения
В рамках настоящей лабораторной работы целесообразно взглянуть на представление сигнала s(t) тригонометрическим рядом Фурье в вещественной или комплексной форме (см. работу 1) с более общих позиций.

В теории радиотехнических цепей и сигналов часто возникает необходимость представления заданного сигнала s(t), определенного на интервале времени t  t1, t2 (в частном случае это может быть и периодический сигнал, тогда t1  – и t2  ), в виде линейной комбинации некоторой системы функций {i(t)}, где i = 0, 1, 2, 3, ..., а именно:

, (2.1)

где  — постоянные коэффициенты. Очевидно, с целью устранения избыточности в представлении (2.1) естественно потребовать, чтобы выбранная система функций (базис разложения) являлась линейно независимой, т. е. чтобы ни одна из функций базиса не выражалась в виде линейной комбинации любых других функций. Однако соблюдение данного требования еще не обеспечивает возможности эффективного применения разложения (2.1), что обусловлено сложностью вычисления коэффициентов при заданных сигнале s(t) и базисе {i(t)}. Эту возможность создает известная из математики теорема о том, что всякая линейно независимая система функций может быть сделана ортогональной, т. е. такой, для которой справедливо следующее соотношение:



где называется нормой функции i(t). С другой стороны, доказано, что всякая ортогональная система функций является линейно независимой 1, что и служит основанием рассматривать разложение (2.1) исключительно с использованием ортогональных базисов. Значение коэффициента в этом случае вычисляется таким образом:

. (2.2)

Ряд (2.1), в котором коэффициенты определены в соответствии с формулой (2.2), называется обобщенным рядом Фурье по данной системе функций {i(t)}. Следующий абзац является цитатой из 2.

Выбор наиболее рациональной ортогональной системы функций зависит от цели, преследуемой при разложении сложной функции в ряд. Среди разнообразных задач, требующих разложения сложного сигнала, наиболее важным является: 1) точное разложение на простейшие ортогональные функции; 2) аппроксимация сигналов, процессов или характеристик, когда требуется свести к минимуму число членов ряда при заданной допустимой погрешности. При первой постановке задачи наибольшее распространение получила система основных тригонометрических функций синусов и косинусов. Это объясняется рядом причин. Во-первых, гармоническое колебание является единственной функцией времени, сохраняющей свою форму при прохождении через любую линейную цепь с постоянными параметрами. Во-вторых, разложение сложного сигнала по синусам и косинусам позволяет использовать символический метод, разработанный для анализа передачи гармонических колебаний через линейные цепи. По этим, а также и некоторым другим причинам гармонический анализ получил широкое распространение во всех отраслях современной науки и техники. При второй постановке задачи — приближенном разложении функции — применяются разнообразные ортогональные системы функций: полиномы Чебышева, Эрмита, Лагерра, Лежандра, функции Уолша и многие др.

Содержание данной лабораторной работы иллюстрирует процесс формирования (синтеза) некоторых периодических сигналов на основе ограниченного числа гармонических составляющих с частотами, кратными частоте повторения. Амплитуды и фазы гармоник могут варьироваться в необходимых пределах, определяемых структурами спектров соответствующих сигналов. Ниже кратко охарактеризованы исследуемые в работе сигналы и приведены их разложения в ряд Фурье (в вещественной форме).

Периодическое колебание прямоугольной формы (меандр) s1(t) имеет вид, изображенный на рис. 2.1, где  = Т2. Легко видеть, что в силу четности функции s1(t) и отсутствия постоянной составляющей ее разложение в ряд Фурье в форме (1.1) будет содержать лишь косинусные компоненты, а именно:

, (2.3)

где Е — амплитуда меандра,  — круговая частота основной гармоники.

Периодическое колебание пилообразной формы s2(t) представлено на рис. 2.2. Оно, подобно предыдущему сигналу, не имеет постоянной составляющей и, в отличие от него, является нечетной функцией времени.



Рис. 2.1 Рис. 2.2

Можно показать, что его разложение в ряд Фурье имеет вид

. (2.4)

Периодическое колебание треугольной формы s3(t) изображено на рис. 2.3, особенности его представления рядом Фурье аналогичны случаю 1, а разложение таково:

. (2.5)

Амплитудно-модулированное колебание (АМК) с однотональной модуляцией s4(t) имеет следующее аналитическое выражение:

, (2.6)

где ^ A0, 0, 0 — амплитуда, круговая частота и начальная фаза несущего колебания соответственно; 0  m  1 — коэффициент амплитудной модуляции; ,  — круговая частота и начальная фаза модулирующего гармонического колебания. В частном случае при нулевых значениях параметров  и 0 формула (2.6) может быть преобразована к виду

. (2.7)

Структура АМК с однотональной модуляцией изображена на рис. 2.4.



Рис. 2.3 Рис. 2.4

Колебание с однотональной угловой модуляцией (УМ) s5(t) в общем случае описывается таким образом:

, (2.8)

где  — индекс УМ, а остальные обозначения имеют тот же смысл, что и в формуле (2.6). В случае УМ (частотной или фазовой) с малой глубиной (  1) выражение (2.8) при нулевых значениях начальных фаз  и 0 может быть представлено в следующей форме:

. (2.9)

Если же условие малости глубины модуляции не выполняется, то колебание с однотональной УМ может быть разложено в бесконечный ряд:

. (2.10)

Возможная структура колебания с однотональной УМ (2.8) изображена на рис. 2.5.

Периодическая последовательность -функций s6(t), широко используемых в теоретической радиотехнике, представлена на рис. 2.6.



Рис. 2.5 Рис. 2.6

Если следовать критериям, которым должен удовлетворять периодический сигнал, разлагаемый в ряд Фурье, то последовательность s6(t) в полной мере им не соответствует, поскольку -функция представляет собой, по существу, разрыв второго рода 2. Аналитическое выражение для последовательности s6(t) имеет вид

, (2.11)

где Т — период последовательности. Однако формальное применение разложения в ряд Фурье в виде (1.1) к рассматриваемой последовательности (2.11) приводит к приемлемому результату, а именно:

. (2.12)

Подобный подход к представлению сигналов рядом и интегралом Фурье используется в теории обобщенных функций, к которым принадлежит, в частности, и -функция 2.

Из соотношения (2.12) следует, что переменная составляющая s6~(t) периодической последовательности -функций s6(t) может быть записана в виде

. (2.13)
^ 2.2. Описание лабораторной установки
Лабораторная установка реализована в виде компьютерной программы, позволяющей синтезировать произвольные периодические сигналы из 12 гармоник путем задания их амплитуд и начальных фаз. Вид экрана программы показан на рис. 2.7.



Рис. 2.7

В верхней части экрана отображается график сформированного сигнала, в нижней выводятся амплитуды и фазы гармоник. В каждый момент возможна регулировка параметров только одной гармоники — ее амплитуда и фаза выделены рамкой (на рис. 2.7 это гармоника 6). Для выбора редактируемой гармоники служат следующие клавиши:

Tab — выбор следующей гармоники;

Shift + Tab — выбор предыдущей гармоники;

1…9 — выбор гармоники с соответствующим номером.

Для настройки амплитуды и фазы редактируемой гармоники предназначены следующие клавиши:

Стрелка вверх — увеличение амплитуды выбранной гармоники на 1;

Стрелка вниз — уменьшение амплитуды выбранной гармоники на 1;

Page Up — увеличение амплитуды выбранной гармоники на 10;

Page Down — уменьшение амплитуды выбранной гармоники на 10;

Стрелка вправо — увеличение фазы выбранной гармоники на 1;

Стрелка влево — уменьшение фазы выбранной гармоники на 1;

Ctrl + Стрелка вправо — увеличение фазы выбранной гармоники на 10;

Ctrl + Стрелка влево — уменьшение фазы выбранной гармоники на 10.

Кроме того, для управления программой используются следующие клавиши:

Escape — завершение работы с программой;

R — сброс в исходное состояние, при котором устанавливаются нулевые амплитуды и фазы всех гармоник. С процедуры сброса следует начинать синтез каждого очередного сигнала.

Максимальная амплитуда сформированного сигнала, при которой он помещается на экране, зависит от видеорежима компьютера и для разрешения 640  350 точек составляет примерно 60 единиц.
^ 2.3. Задание и указания к выполнению работы
Цель экспериментальной части программы работы состоит в формировании рассмотренных в 2.1 сигналов s1(t)…s6(t) с помощью гармонических колебаний, число которых ограничено (в данном случае не более 12) и которые имеют кратные частоты, а также допускают регулировку амплитуд и начальных фаз.

После синтеза каждого сигнала следует зарисовать полученный результат (с соблюдением числа и уровня наблюдаемых пульсаций) и записать установленные при синтезе значения амплитуд и начальных фаз гармоник.

Далее приводятся дополнительные комментарии по поводу синтеза отдельных сигналов.

Последовательность прямоугольных импульсов (см. рис. 2.1). Амплитуду первой гармоники (множитель перед скобкой в (2.3)) следует выбрать исходя из желаемой амплитуды E результирующего сигнала. Следует обратить внимание на то, что в спектре присутствуют только гармоники с нечетными номерами, а множители при косинусах могут быть как положительными, так и отрицательными.

Внимание! При синтезе данного сигнала, помимо конечного результата, следует зарисовать все промежуточные этапы: косинусоидальное колебание первой гармоники, сумму первой и третьей гармоник и т. д.

Последовательность пилообразных импульсов (см. рис. 2.2). Данный сигнал по сравнению с предыдущим имеет следующие особенности: во первых, ненулевую амплитуду в его спектре имеют все гармоники, во вторых, слагаемые ряда Фурье (2.4) представляют собой не косинусы, а синусы. Амплитуду первой гармоники, как и в предыдущем случае, следует выбирать исходя из желаемой амплитуды  E результирующего сигнала.

Последовательность треугольных импульсов (см. рис. 2.3). Так же, как и последовательность прямоугольных импульсов, данный сигнал содержит только гармоники с нечетными номерами. Следует также обратить внимание на закон зависимости амплитуды от номера гармоники. Амплитуду первой гармоники, как и в предыдущих случаях, следует выбирать исходя из желаемой амплитуды  E результирующего сигнала.

Сигнал с гармонической АМ (см. рис. 2.4). Синтез сигнала следует произвести для двух значений коэффициента модуляции: m = 0,5 и m = 1. В качестве несущего колебания удобно использовать 11 ю гармонику, а частоту модулирующего сигнала  сделать равной частоте первой гармоники. Амплитуду несущего колебания A0 необходимо выбрать так, чтобы синтезированное колебание помещалось на экране. При этом следует исходить из того, что пиковый уровень однотонального АМ сигнала составляет A0 (1 + m).

Сигнал с гармонической УМ (см. рис. 2.5). Синтез выполняется для двух значений индекса модуляции :  = 0,2 и одного из значений, приведенных в таблице, по указанию преподавателя.

Jk()


















1

2

2,4048

3

4

J0()

0,7652

0,2239

0

–0,2601

–0,3971

J1()

0,4401

0,5767

0,5191

0,3391

–0,0660

J2()

0,1149

0,3528

0,4318

0,4861

0,3641

J3()

0,0196

0,1289

0,1990

0,3091

0,4302

J4()

0,0025

0,0340

0,0647

0,1320

0,2811

J5()

0,0002

0,0070

0,0164

0,0430

0,1321

J6()

0,0000

0,0012

0,0034

0,0114

0,0491

При  = 0,2 синтез производится по формуле (2.9), при этом, как и в случае синтеза АМ сигнала, в качестве несущего колебания удобно использовать 11 ю гармонику, а частоту модулирующего сигнала  сделать равной частоте первой гармоники. Полезно сначала синтезировать АМ сигнал с коэффициентом модуляции m = , а затем внести в параметры гармоник необходимые изменения, соответствующие различиям между формулами (2.9) и (2.7). Вследствие малого индекса модуляции в данном случае угловая модуляция не видна визуально; наблюдается лишь практически полное исчезновение амплитудной модуляции.

При выборе значения  из таблицы синтез выполняется по точной формуле (2.10), при этом в качестве несущего колебания может использоваться 6 я или 7 я гармоника, а частота модулирующего сигнала , как и раньше, выбирается равной частоте первой гармоники. Значения необходимых для формирования сигнала функций Бесселя с положительными индексами приведены в таблице, а функции с отрицательными индексами связаны с ними следующим образом: J–k() = (–1)k Jk().

Значение амплитуды колебаний A0 следует выбирать таким, чтобы синтезированное колебание помещалось на экране, занимая его большую часть по высоте.

Периодическая последовательность  функций (см. рис. 2.6). В точках расположения пиков сформированного сигнала все 12 косинусоидальных колебаний складываются синфазно, поэтому одинаковые амплитуды всех гармоник (см. формулу (2.13)) следует выбрать исходя из максимального уровня сигнала, при котором он укладывается на экране по вертикали.
^ Содержание отчета
Отчет по работе должен включать в себя следующее:

изображения всех синтезированных сигналов;

изображения всех промежуточных этапов синтеза последовательности прямоугольных импульсов;

графики амплитудных и фазовых спектров перечисленных ранее сигналов, построенные в соответствии с выражениями, согласно которым осуществлялся синтез; следует ограничиться 12 гармониками;

вывод одной из формул (2.3), (2.4) или (2.5), соответствующей сигналу, изображение структуры которого фиксировалось на каждом этапе синтеза; вывод делается согласно соотношению (1.1) из описания предыдущей лабораторной работы;

вывод формулы (2.9), выполненный исходя из выражения (2.8) при условии, что   1; указание конкретных значений начальных фаз  и 0 в формуле (2.8), которые при указанном условии трансформируют ее в соотношение (2.9).
^ Контрольные вопросы
Если сравнить спектральные представления периодических колебаний прямоугольной и треугольной форм (соотношения (2.3) и (2.5)), то амплитуды соответствующих гармоник в последнем случае убывают с ростом частоты существенно быстрей. Какую качественную трактовку можно дать этому факту?

Какую картину следует ожидать на экране осциллографа, если при синтезе АМК согласно выражению (2.7) было взято значение m  1?

Является ли АМК с однотональной модуляцией периодическим сигналом?

Синтезированное в соответствии с формулой (2.9) колебание с однотональной УМ имеет также и некую амплитудную модуляцию. Почему? Как можно уменьшить ее глубину?

Чему равно отношение максимальной и минимальной мгновенных частот у синтезированного колебания с однотональной УМ?

Каким образом можно синтезировать сигнал вида:



Как нужно изменить значения амплитуд и начальных фаз гармоник, чтобы сдвинуть синтезированную последовательность прямоугольных импульсов на T/4 вправо?

Какой вид примет сигнал с однотональной АМ, если из него удалить несущее колебание?

Какое (какие) из синтезированных колебаний синтезированы с наибольшей точностью? Ответ обоснуйте.

После синтеза последовательности прямоугольных видеоимпульсов с отношением T/ = 2 выключена первая гармоника. Изобразить получившийся сигнал.

В лабораторной работе предусмотрен синтез пилообразного напряжения. Какие изменения нужно внести в соответствующее выражение, чтобы изменить направление наклона «пилы»?

После синтеза АМ-колебания уменьшена до уровня боковых гармоник амплитуда несущей гармоники. Изобразить получившийся сигнал.



^ 3. ИССЛЕДОВАНИЕ ФУНКЦИЙ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ И ПЛОТНОСТЕЙ ВЕРОЯТНОСТИ ЗНАЧЕНИЙ СЛУЧАЙНЫХ СИГНАЛОВ
Цель работы — исследование одномерных функций распределения вероятностей и плотностей вероятностей значений случайных сигналов.
^ 3.1. Теоретические сведения
Случайные сигналы могут быть стационарными и нестационарными.

Для стационарного сигнала усредненные характеристики не зависят от выбора начального отсчета времени. В данной работе рассматриваются стационарные сигналы.

Основной характеристикой случайных сигналов являются функции распределения вероятностей их значений. По функциям распределения могут быть определены все другие характеристики сигнала, в том числе его среднее значение, дисперсия, корреляционная функция, вероятность попадания в заданный интервал значений.

Одномерная функция распределения вероятностей F(U) случайного сигнала (t) есть вероятность того, что значение сигнала не превысит уровень U:

F(U) = P(  U).

Основные свойства функции F(U):

0  F(U)  1, причем F(–) = 0, F() = 1;

при , т. е. F(U) — неубывающая функция;

 — вероятность попадания случайного сигнала (t) в полузакрытый интервал .

Для функции распределения F(U), имеющей производную, вводят понятие плотности вероятностей

. (3.1)

Основные свойства функции p(U):

размерность p(U) равна обратной величине размерности случайного сигнала ;

p(U)  0;

функция распределения определяется выражением

; (3.2)

вероятность попадания случайной величины в интервал равна .

Для исследуемых в работе сигналов предполагается выполнение условия эргодичности. Из него следует, что средние параметры случайного процесса, определенные по множеству реализаций, с единичной вероятностью равны средним параметрам, определенным по одной реализации.

Для таких сигналов одномерная функция распределения F(U) равна отношению времени, в течение которого значения сигналов не превышают заданный уровень U, ко всему времени T измерения сигнала (3.2) (рис. 3.1, а):

.

Указанное свойство используется в измерительном приборе для измерения функции распре